8: Джерела
- Page ID
- 77747
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
- 8.1: Джерела загальної теорії відносності (частина 1)
- Рівняння Шредінгера та рівняння Максвелла розглядають простор-час як етап, на якому частинки та поля виконують свою роль. Загальна теорія відносності, однак, по суті, сама теорія простору-часу. Роль, яку відіграють атоми або промені світла, настільки периферична, що до того часу, коли Ейнштейн вивів приблизну версію метрики Шварцшильда, і використовував її для пошуку прецесії перигелію Меркурія, він все ще мав лише розпливчасті уявлення про те, як світло і матерія впишуться в картину.
- 8.2: Джерела загальної теорії відносності (частина 2)
- Узагальнюючи історію результатів Крейцера і Бартлетта-ван Бюрена, ми виявляємо, що спостереження з високою точністю підтверджують одну з визначальних властивостей загальної теорії відносності, яка полягає в тому, що всі форми енергії еквівалентні масі. Тобто знаменитий E = mc² Ейнштейна можна поширювати на гравітаційні ефекти, за умови, що джерелом гравітаційних полів насправді є не скаляр m, а тензор стрес-енергії Т.
- 8.3: Космологічні рішення (частина I)
- Таким чином, ми змушуємо поставити два взаємопов'язаних питання. По-перше, що можуть розповісти нам емпіричні спостереження про Всесвіт про закони фізики, такі як нульова або ненульова величина космологічної постійної? По-друге, що закони фізики в поєднанні зі спостереженням можуть розповісти нам про масштабну будову Всесвіту, її походження, її долю?
- 8.4: Космологічні рішення (частина 2)
- Рівняння Фрідмана допускають константу a тільки в тому випадку, коли λ ідеально налаштований щодо інших параметрів, і навіть ця штучно точно налаштована рівновага виявляється нестабільним. Ці міркування роблять статичну космологію неправдоподібною на теоретичних підставах, і вони також відповідають спостережуваному розширенню Хаббла.
- 8.5: Космологічні рішення (частина 3)
- Озираючись назад, ми бачимо, що в квантово-механічному контексті природно очікувати, що коливання вакууму, вимагаються принципом невизначеності Гейзенберга, сприятимуть космологічній константі.
- 8.6: Джерела загальної теорії відносності (частина 3)
- «Чи завжди досить маленький фізичний об'єкт має світову лінію, яка є приблизно геодезичною?» Іншими словами, чи дають експерименти Eötvös нульові результати при проведенні в лабораторіях з використанням реальних апаратів досить невеликих розмірів? Ми хотіли б, щоб щось такого типу було правдою, оскільки загальна відносність базується на принципі еквівалентності, а принцип еквівалентності мотивований нульовими результатами експериментів Етвеса.
- 8.7: Космологічні рішення (частина 4)
- У цьому розділі ми обговорюємо прогнози загальної відносності щодо впливу космологічного розширення на малі, гравітаційно пов'язані системи, такі як Сонячна система або скупчення галактик. Коротка відповідь полягає в тому, що в більшості реалістичних космологій (але не обов'язково в сценаріях «Big Rip») ефект розширення не нульовий, а багато порядків занадто малий для вимірювання. Багато читачів, ймовірно, будуть готові прийняти ці твердження і пропустити наступні демонстрації.
- 8.8: Принцип Маха переглянуто
- Роберт Діке та його учень Карл Бранс придумали теорію гравітації, яка робила перевірені прогнози, і яка була спеціально розроблена, щоб бути більш Макіаном, ніж загальною відносністю.
- 8.9: Історична записка - Стабільна модель
- Стабільна модель, зародилася британським тріо Фреда Хойла, Германа Бонді та Томаса Голда. які уявляли, що Всесвіт може, хоча і розширюючись, залишатися локально в одному стані в усі часи. Якби це сталося, порожній простір, що відкривається між галактиками, повинен був би заповнитися спонтанним створенням матерії. Модель має сильну філософську привабливість, оскільки вона застосовується не лише до умов скрізь у космосі, але й у будь-який час.