Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

5.9: Торсіон

У цьому розділі описано поняття гравітаційного кручення. Його можна пропустити без втрати безперервності, за умови, що ви приймаєте властивість симетрії,Γa[bc]=0 не турбуючись про те, що це означає фізично або які емпіричні докази це підтверджують.

Вправа5.9.1

Самоперевірка: інтерпретуйте математичне значення рівнянняΓa[bc]=0, яке виражається в введеному раніше позначенні.

Чи залежать від шляху скалярів?

Здається зрозумілим, що щось на кшталт коваріантної похідної потрібне для векторів, оскільки вони мають напрямок у просторово-часі, і, таким чином, їх заходи змінюються, коли змінюється сама міра простору-часу. Оскільки скаляри не мають напряму в просторовічасі, до них не поширюються ті самі міркування, і це відображено в наших правилах щодо коваріантних похідних. Коваріантна похідна має одинΓ термін для кожного індексу диференційованого тензора, тому для скаляра взагалі не повинно бутиΓ термінів, тобтоa таке ж, якa.

Але тільки тому, що похідні скалярів не потребують спеціального лікування з цієї конкретної причини, це не означає, що вони гарантовано поводяться так, як ми інтуїтивно очікуємо, в дивному світі координатно-інваріантної відносності.

Одним з можливих способів для скалярів поводитися контрінтуїтивно було б за аналогією з паралельним транспортом векторів. Якщо ми встромляємо вектор у коробку (як, наприклад, гіроскопи на борту Gravity Probe B) і проведемо його навколо замкнутого контуру, він змінюється. Чи може те ж саме статися зі скаляром? Це вкрай неінтуїтивно, оскільки немає підстав уявляти собі такий ефект в жодній з моделей, які ми побудували з криволінійних просторів. Насправді це не просто контрінтуїтивно, а математично неможливо, згідно з наступним аргументом. Єдина причина, по якій ми можемо інтерпретувати ефект вектора в коробці як випливає з геометрії простору-часу, полягає в тому, що він однаково застосовується до всіх векторів. Якби, наприклад, він застосовувався лише до векторів магнітної поляризації феромагнітних речовин, то ми б інтерпретували його як магнітне поле, що живе в простору-часі, а не властивість самого простору-часу. Якби значення скаляра в коробці було залежним від шляху, і ця залежність від шляху була геометричною властивістю просторучасу, то вона повинна була б застосовуватися до всіх скалярів, включаючи, скажімо, маси і заряди частинок. Таким чином, якщо маса електрона збільшилася на 1% при транспортуванні в коробці по певному шляху, його заряд також повинен збільшитися на 1%. Але тоді його відношення заряду до маси залишилося б інваріантним, і це протиріччя, оскільки відношення заряду до маси також є скалярним, і повинно було відчути той самий 1% ефект. Оскільки різна ідея скаляра-в-коробці призводить до протиріччя, не випадково ми не змогли знайти модель, яка спричинила такий ефект; теорія, якій не вистачає самоузгодженості, не має жодних моделей.

Вправа5.9.2

Самоперевірка: Поясніть, чому паралельне транспортування вектора може лише обертати його, а не змінювати його величину.

Існує, однак, інший спосіб, яким скаляри могли поводитися контрінтуїтивно, і цей математично самопослідовний. Припустимо, що Хелен живе в двох просторових вимірах і володіє термометром. Вона хоче виміряти просторові зміни температури, зокрема її змішану другу похідну2Txy. Вдома вранці в точці А вона готується, калібруючи свій гірокомпас до точки на північ і вимірюючи температуру. Потім вона їде = 1 км на схід уздовж геодезичної до B, консультується зі своїм гірокомпасом і повертає на північ. Вона продовжує один кілометр на північ до С, проби зміни температуриΔT1 щодо свого будинку, а потім відстежує свої кроки, щоб повернутися додому на обід. У другій половині дня вона перевіряє свою роботу, проводячи той самий процес, але цього разу вона міняє ролі півночі та сходу, подорожуючи вздовж ADE. Якби вона жила в плоскому просторі, це сформувало б дві інші сторони квадрата, а її зразок температури вдень знаходивсяΔT2 б у тій же точці простору C, що і її ранковий зразок. Вона насправді не розпізнає ландшафт, тому вибіркові точки C і E різні, але це лише підтверджує те, що вона вже знала: простір не плоский. 10

Малюнок 5.8.1.png
Малюнок5.9.1 - Вимірювання2Txy для скаляра Т.
Малюнок 5.8.2.png
Малюнок5.9.2 - Гіроскопи обидва обертаються при транспортуванні з А в Б, змушуючи Олену орієнтуватися по БК, який не утворює прямого кута з АВ. Кут між двома осями гіроскопів завжди однаковий, тому обертання не можна спостерігати локально, але це створює спостережуваний зазор між C та E.

Примітка

Цей момент був згаданий в розділі 5.4, в зв'язку з визначенням тензора Рімана.

Нічого з цього поки не здається дивним, але зараз є два якісно різних способу, якими міг би вийти її аналіз її даних, вказуючи на якісно різні речі про закони фізики в її Всесвіті. Визначення похідної як межі вимагає, щоб вона повторювала експеримент в менших масштабах. Як → 0, результат для2Txy повинен наближатися до певної межі, а похибка повинна зменшуватися пропорційно. Зокрема, різниця між результатами, виведеними зΔT1 іΔT2 вказують на помилку, і невідповідність між другими похідними, виведеними з них, повинна зменшуватися відповідним чином у міру скорочення. Припустимо, цього не відбувається. Оскільки часткові похідні комутують, робимо висновок, що процедура її вимірювання не є такою ж, як часткова похідна. Назвемо її процедурою вимірювання, щоб вона спостерігала невідповідність міжxy іyx. Той факт, що комутаторxyyx не зникає, не може бути пояснений символами Крістоффеля, тому що те, що вона диференціює, є скалярним. Оскільки невідповідність виникає повністю через нездатність належним чиномΔT1ΔT2 зменшити масштаб, висновок полягає в тому, що відстаньδ між двома точками вибірки не зменшується так швидко, як ми очікуємо. У наших знайомих моделям двовимірних просторів як поверхонь, вбудованих в трипросторі, ми завжди маємоδ3 для малих, але вона виявила, що вона лише стискається так само швидко, як2.

Для підказки про те, що відбувається, зверніть увагу, що комутаторxyyx має особливу передачу до нього. Наприклад, він перевертає свій знак під відображенням через лінію y = x. коли ми «паралельні» -транспортні вектори, вони насправді не залишаються паралельними. У цій гіпотетичній всесвіті вектор в коробці, що транспортується на невелику відстань, обертається на кут, пропорційний. Цей ефект називається крутіння. Хоча жоден ефект кручення не проявляється в наших знайомих моделям, це не тому, що крутіння не вистачає самоузгодженості. Моделі просторів з крутіння дійсно існують. Зокрема, ми бачимо, що крутіння не призводить до такого ж логічного протиріччя, як ідея змінного скаляра-в-коробці. Оскільки всі вектори крутяться на однакову кількість при транспортуванні, внутрішні продукти зберігаються, тому неможливо поставити два вектори в одну коробку і отримати парадокс скаляра-в-коробці, спостерігаючи за зміною їх внутрішнього продукту при транспортуванні коробки.

Зверніть увагу, що лікті ABC і ADE не мають прямих кутів. Якби Олена принесла з собою пару гірокомпасів, один для x і один для y, вона б виявила, що прямий кут між гірокомпасами зберігся при паралельному транспорті, але що гірокомпас спочатку дотичний до геодезичного не залишився таким. Є насправді два нерівнозначних визначення геодезичного в просторі з крутіння. Найкоротший шлях між двома точками не обов'язково збігається з найпрямішим можливим шляхом, тобто той, який паралельно переносить власний тангенсний вектор.

Тензор кручення

Так як кручення непарне при парності, він повинен бути представлений тензором непарного рангу, який ми називаємоτcab і визначаємо відповідно

(abba)f=τcabcf,

де f - будь-яке скалярне поле, наприклад температура в попередньому розділі. Існує два різних способи, за допомогою яких простір може бути неевклідовим: він може мати кривизну, або він може мати кручення. Для повного обговорення того, як поводитися з математикою простору-часу як з кривизною, так і крученням, див. Статтю Стюарда Дженсена за адресою http://www.slimy.com/~steuard/teaching/tutorials/GRtorsion.pdf. Для наших теперішніх цілей головним математичним фактом, який варто відзначити, є те, що зникаюче крутіння еквівалентноΓabc=Γacb симетрії символів Крістоффеля. Використовуючи позначення, введені раніше,Γa[bc]=0 якщоτ=0.

Вправа5.9.3

Самоперевірка: Використовуйте аргумент, подібний до того, який у прикладі 5, щоб довести, що жодна модель двох просторів, вбудованих у три простору, не може мати кручення.

Узагальнюючи до більшої кількості вимірів, тензор кручення непарний при відображенні повного простору x a → −x a, тобто інверсія парності плюс часовий розворот, PT.

У наведеній вище історії ми мали кручення, яке не зберігало дотичні вектори. Однак у трьох або більше вимірах можна мати кручення, яке зберігає дотичні вектори. Наприклад, транспортування вектора вздовж осі x може спричинити лише обертання в площині y-z. Це стосується симетрії тензора кручення, який для зручності ми запишемо в системі координат x-y-z і в повністю коваріантному виглядіτλμν. Визначення тензора кручення має на увазіτλ(μν)=0, тобто, що тензор кручення є антисиметричним за своїми двома кінцевими показниками. Торсіон, який не зберігає дотичні вектори, матиме незникаючі елементи, такі якτxxy, що означає, що паралельний транспортування вектора вздовж осі x може змінити його компонент x. Торсіон, який зберігає дотичні вектори, будеτλμν зникатиλ,μ, якщо вони не будуть різними.ν Це приклад типу антисиметрії, знайомий з векторного перехресного добутку, в якому перехресні добутки базисних векторів ведуть себе як x × y = z, y × z = x, y × z = x . Узагальнюючи позначення для симетризації та антисиметризації тензорів з ранніх, ми маємо

T(abc)=13!ΣTabcT[abc]=13!ΣϵabcTabc,

де суми знаходяться над усіма перестановками індексів, а у другому рядку ми використали символ Леві-Чівіта. У цьому позначенні абсолютно антисиметричний тензор кручення є одним зτλμν=τ[λμν], а кручення цього типу зберігає тангенсні вектори при перекладі.

Малюнок 5.8.3.png
Малюнок5.9.3 - Три гіроскопа спочатку вирівняні з осями x, y і z. Після паралельного транспортування уздовж геодезичної осі x гіроскоп x все ще вирівняний з віссю x, але гіроскопи y та z оберталися.

У двох вимірах немає абсолютно антисиметричних об'єктів з трьома індексами, тому що ми не можемо записати три індекси, не повторюючи один. У трьох вимірах антисиметричний об'єкт з трьома індексами просто кратний тензору Леві-Чівіта, тому абсолютно антисиметричне кручення, якщо воно існує, представлено одним числом; при перекладі вектори обертаються як правосторонні, так і лівосторонні гвинти, і це число говорить нам про швидкість обертання. У чотирьох вимірах ми маємо чотири незалежно змінні величиниτxyz,τtyz,τtxz, іτtxy. Іншими словами, антисиметричне кручення 3+1 просторучасу може бути представлено чотирьохвектором,τa=ϵabcdτbcd.

Експериментальні пошуки кручення

Один із способів встановлення принципу еквівалентності (див. Розділ 4.4) полягає в тому, що він забороняє простору-час надходити обладнаним векторним полем, яке може бути виміряно вільно падаючими спостерігачами, тобто спостерігачами в місцевих кадрах Лоренца. Проведено різноманітні високоточні випробування принципу еквівалентності. З точки зору експериментатора, який проводить подібний вид тесту, важливо розрізняти поля, які «вбудовані» до простору-часу, і ті, що живуть у простору-часі. Наприклад, існування магнітного поля землі не порушує принципу еквівалентності, але якби експеримент був чутливий до земного поля, а експериментатор про це не знав, то виявилося б порушення. Антисиметричне кручення в чотирьох вимірах діє подібно вектору. Якщо він являє собою універсальний фоновий ефект, вбудований в просторучас, то він порушує принцип еквівалентності. Якщо він натомість виникає з конкретних матеріальних джерел, то він все ще може проявлятися як вимірюваний ефект в експериментальних тестах, призначених для виявлення інваріантності Лоренца. Розглянемо останню можливість.

Оскільки кривизна в загальній теорії відносності походить від маси та енергії, представленої тензором стрес-енергії T ab, ми могли б запитати, якими були б джерела кручення, якщо воно існує в нашому Всесвіті. Джерелом не може бути тензор енергії стресу 2 рангу. Це повинен бути тензор непарного рангу, тобто величина, яка є непарною під PT, і в теоріях, що включають кручення, прийнято вважати, що джерелом є квантово-механічний кутовий імпульс субатомних частинок. Якщо це так, то очікується, що ефекти кручення будуть пропорційними G, добутку постійної Планка і гравітаційної постійної, і тому вони повинні бути надзвичайно малими і важко виміряти. Теорія струн, наприклад, включає кручення, але ніхто не знайшов способу перевірити теорію струн емпіричним шляхом, оскільки вона по суті робить прогнози про явища за шкалою Планка,Gc3 10 −35 м, де гравітація і квантова механіка є сильними ефектами.

Однак існують деякі високоточні експерименти, які мають розумний шанс виявити, чи є у нашого Всесвіту кручення. Торсіон порушує принцип еквівалентності, і до кінця століття випробування принципу еквівалентності досягли рівня точності, достатнього, щоб виключити деякі моделі, що включають кручення. На малюнку 5.8.4 показаний торсіонний маятник, який використовується в експерименті групою Eöt-Wash у Вашингтонському університеті. 11 Якщо крутіння існує, то внутрішнійσ спін електрона повинен мати енергіюστ, деτ знаходиться космічна частина торсіонного вектора. Кручення може генеруватися землею, сонцем або будь-яким іншим об'єктом на більшій відстані. Взаємодіяστ змінить поведінку торсіонного маятника, якщо спини електронів у маятнику поляризовані невипадково, як у магнітному матеріалі. Маятник буде мати тенденцію до прецесії навколо осі, визначеноїτ.

Малюнок 5.8.4.png
Малюнок5.9.4 - Торсіонний маятник Вашингтонського університету використовується для пошуку кручення. Світло-сірі клини - Alnico, темніші SmCo5. Стрілки з заповненими головками зображують напрямки обертань електронів, при цьому більш щільні стрілки вказують на більш високу поляризацію. Стрілки з відкритими головками показують напрямок поля B.

Цей тип експерименту є надзвичайно складним, оскільки маятник має тенденцію діяти як надчутливий магнітний компас, в результаті чого вимірюється навколишнє магнітне поле, а не гіпотетичне торсіонне полеτ. Щоб усунути це джерело систематичної похибки, група UW спочатку максимально добре усунула навколишнє магнітне поле, використовуючи mu-металеве екранування та котушки Гельмгольца. Вони також сконструювали маятник з комбінації двох магнітних матеріалів, Alnico 5 і SmCo 5, таким чином, що магнітний дипольний момент зник, але спіновий дипольний момент не зробив; Магнітне поле Alnico 5 майже повністю пов'язано з електронним спіном, тоді як магнітне поле SmCo 5 містить значний внесок від орбітального руху. В результаті вийшов немагнітний об'єкт, спини якого поляризувалися. Після чотирьох років збору даних вони виявили|τ|1021 eV. Моделі, що включають кручення, зазвичай прогнозують, що такі ефекти мають порядокm2emP1017 еВ, де m e - маса електрона, аmP=cG ≈ 10 19 ГеВ ≈ 20μ г - маса Планка. Тому широкий клас цих моделей виключається цими експериментами.

Оскільки, здається, немає експериментальних доказів існування гравітаційного кручення у нашому Всесвіті, ми будемо вважати, що відтепер він зникає однаково. Ейнштейн зробив те ж припущення, коли спочатку створив загальну відносність, хоча пізніше він і Картан возитися з теоріями без кручення в невдалій спробі об'єднати гравітацію з електромагнетизмом. Деякі моделі, що включають кручення, залишаються життєздатними. Наприклад, стверджувалося, що тензор кручення повинен швидко відвалюватися з відстані від джерела. 12

Посилання

11 http://arxiv.org/abs/hep-ph/0606218

12 Керролл і Філд, http://arxiv.org/abs/gr-qc/9403058