Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

6.2: Фаза

  • Page ID
    77300
  • \( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

    Цілі навчання

    • Поясніть, чому фаза є скалярною

    Фаза - скалярна

    У розділі 1.3 ми визначили інваріант (Лоренца) як величину, яка була незмінною при обертаннях і прискореннях Лоренца. Вимірювання,\(c \to e = 24\) таке як, є інваріантом, оскільки це просто підрахунок. Ми підрахували кількість періодів. Насправді, підрахунок є не просто інваріантним при обертаннях і посиленнях, але при будь-якій добре поведеній зміні координат - технічна умова полягає в тому, що кожна координата в кожному наборі є диференційованою функцією кожної координати в іншому наборі. Така зміна координат називається дифеоморфізмом. Наприклад, рівномірне масштабування координат\((t,x,y,z) \to (kt,kx,ky,kz)\), що аналогічно зміні одиниць, 1 все в порядку, поки\(k\) не нуль. Величина, яка залишається однаковою при будь-якому дифеоморфізмі, називається скалярним. Оскільки перетворення Лоренца є дифеоморфізмом, кожен скаляр є інваріантом Лоренца. Не кожен інваріант Лоренца є скаляром.

    Приклад\(\PageIndex{1}\): The determinant of the metric

    Координати Мінковського можна визначити як координати, в яких метрика має стандартну форму\(g = diag(1,-1,-1,-1)\). Якщо ми масштабуємо ці координати відповідно до\((t,x,y,z) \to (kt,kx,ky,kz)\), то метрика змінюється відповідно до\(g \to k^{-2} g\). Щоб відстежувати, як «un-Minkowski» це масштабування, ми могли б використовувати детермінант метрики\(det(g) = -k^{-8}\). Цей детермінант говорить нам, скільки координатно-сіткових коробок вписується в одиничний об'єм, і це цікавить в більш загальному контексті, ніж цей приклад рівномірного масштабування, наприклад, він виконує аналогічну функцію при перетворенні з декартових координат в полярні координати.

    При перетворенні Лоренца або обертанні метрика зберігає свою стандартну форму, і тому\(det(g)\) є інваріантною Лоренца. Інший спосіб побачити це полягає в тому, що об'єм простору-часу є інваріантним Лоренцем, так що перетворення Лоренца не змінює, скільки координатно-сіткових коробок вписується в одиничний обсяг.

    Але хоча і\(det(g)\) є інваріантом Лоренца, він не є скаляром, оскільки змінюється під описаним вище перетворенням.

    У позначеннях birdtracks будь-який вираз, який взагалі не має зовнішніх стрілок, являє собою скаляр. Так як вираз не\(c \to e = 24\) має зовнішніх стрілок, тільки внутрішніх, воно являє собою скаляр. Інший спосіб опису цього вимірювання - це фаза. Якщо ми вважаємо за краще вимірювати фазу\(φ\) в одиницях циклів, то ми маємо

    \[φ = c\to e\]

    Якщо нам подобаються радіани, ми можемо використовувати

    \[φ = 2πc\to e\]

    Масштабування

    Зручний спосіб узагальнення всіх наших категорій змінних - це їх поведінка, коли ми масштабуємо наші координати. Якщо ми перемикаємо нашу одиницю часу з годин на хвилини, кількість яблук в мисці незмінна, земний період обертання стає в\(60\) рази більше, а частота годинника зозулі змінюється в рази\(1/60\). Іншими словами, величина u при масштабуванні координат на коефіцієнт α стає\(α^p u\), де показники\(-1\)\(0\), і\(+1\) відповідають ковекторам, скалярам і векторам відповідно. Тому ми можемо бачити, що ці відмінності представляють інтерес навіть у одному вимірі, всупереч тому, що можна було б очікувати від першокурсника фізики концепції вектора як чогось, що певним чином трансформується під час обертання.

    У розділі 1.3 ми визначили інваріант як величину, яка не змінювалася при обертаннях або підсиленнях Лоренца, тобто таку, яка була незалежною від системи відліку. Для скаляра у нас є ще більш обмежувальна умова, що вона не повинна змінюватися при будь-якій зміні координат. Наприклад, площа в\(1 + 1\) -вимірному просторовічасі є інваріантом, але це не скалярний; він змінюється, коли ми змінюємо масштаб координат.

    Посилання

    1 Відповідний релятивістський спосіб визначення зміни одиниць схильний до деякої неоднозначності. Див. Розділ 9.6