Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

10.5: Інваріанти

Цілі навчання

  • Інваріанти і електромагнітне поле

Раніше ми бачили випадки, коли інваріант може бути сформований з1 ранг-тензора. Квадрат належного часу, що відповідає часовому зміщенню простору/часу,r єrr або, в індексному позначенні, введеному в розділі,rara. З тензора імпульсу ми можемо побудувати квадрат масиpapa.

Є вагомі підстави вважати, що щось подібне можна зробити з тензором електромагнітного поля, оскільки електромагнітні поля мають певні властивості, які зберігаються при перемиканні кадрів. Зокрема, електромагнітна хвиля складається з електричних та магнітних полів, які рівні за величиною і перпендикулярні один одному. Електромагнітна хвиля, яка є дійсним рішенням рівнянь Максвелла в одному кадрі, також повинна бути дійсною хвилею в іншому кадрі. Можна показати, що наступні дві величини є інваріантами:

P=B2E2

і

Q=EB

Той факт, що вони записані як векторні крапкові добутки трьох векторів, показує, що вони є інваріантними при обертанні, але ми також хочемо показати, що вони є релятивістськими скалярами, тобто інваріантними під прискореннями. Щоб довести це, ми можемо записати їх обидва в тензорних позначеннях. Перший інваріант може бути виражений якP=12FabFab, тоді як другий дорівнюєQ=14ϵabcdFabFcd, деϵκλμν - тензор Леві-Чивіти.

Поле, дляP=Q=0 якого обидва називаються нульовим полем. Електромагнітна плоска хвиля - це нульове поле, і хоча це легко перевірити з визначеньP іQ, є більш глибока причина, чому це повинно бути правдою, і ця причина стосується не тільки електромагнітних хвиль, але й інших типів хвиль, таких як гравітаційні хвилі. Розглянемо будь-який релятивістський скалярs, який є неперервною функцією тензора електромагнітного поляF, тобто безперервноюF функцією компонентів. Ми хочемоs зникнути, колиF=0. Враховуючи електромагнітну плоску хвилю, ми можемо зробити імпульс Лоренца паралельно напрямку поширення хвилі. При такому поштовху хвиля зазнає доплерівського зсуву довжини хвилі та частоти, але на додаток до цього рівняння перетворення в розділі 10.4 означають, що інтенсивність полів зменшується в будь-якій заданій точці. При цьому в межі невизначеного процесу прискоренняF0, а значить іs0 так само. Але оскількиs є скаляром, його значення не залежить від нашої системи відліку, і тому воно повинно бути нульовим у всіх кадрах.

PіQ являють собою повний набір інваріантів електромагнітного поля, що означає, що єдиними іншими електромагнітними інваріантами є ті, які або можуть бутиP визначені від похідних полів,Q або залежати від них, а не тільки їх величини. Щоб побачити, щоP іQ є повноцінними в цьому сенсі, ми можемо розбити можливості на випадки, залежно від того, чиQ єP нульовими чи ненульовими, позитивними чи негативними. Як репрезентативний приклад розглянемо випадок, деP<0 іQ>0. Спочатку обертаємо нашу рамку відліку так, щоE знаходиться уздовжx осі, іB лежить вx -y площині. Далі ми робимо прискорення вздовжz осі, щоб усунутиy компонентB; рівняння перетворення поля в розділі 10.4 роблять це можливим, тому що|E|>|B|. Результатом є те, що ми знайшли систему відліку, в якійE іB обидва лежать вздовж позитивноїx осі. Єдина незалежна від кадру інформація, яку потрібно знати, - це інформація, доступна в цьому кадрі, і яка складається лише з двох позитивних дійсних чиселBx,Ex і, які можуть бути визначені за значеннямиP іQ.

Приклад10.5.1: A static null FIeld

Хоча електромагнітна плоска хвиля є нульовим полем, зворотне не відповідає дійсності. Наприклад, ми можемо створити статичне нульове поле зі статичного однорідного електричного поля та статичного однорідного магнітного поля, причому два поля перпендикулярні один одному.

Приклад10.5.2: Another invariant?

ΠДозволяти квадрат величини вектора Пойнтінга,Π=(E×B)(E×B). ОскількиΠ може бути виражений точковими добутками та скалярними добутками, він гарантовано буде інваріантним при обертаннях. Однак це не релятивістський інваріант. Наприклад, якщо ми робимо імпульс Лоренца паралельно напрямку електромагнітної хвилі, інтенсивність хвилі змінюється, і так самоΠ.

Приклад10.5.3: A non-null invariant for electromagnetic waves?

Величина явно інваріантна, і вона неQ1=1EB зникає для електромагнітної плоскої хвилі - насправді, вона нескінченна для плоської хвилі. Чи суперечить це нашому доказу того, що будь-який інваріант повинен зникнути для плоської хвилі? Ні, тому що ми довели це тільки в тому випадку, коли інваріант визначається як неперервна функціяF. Наша функціяQ1 є переривчастою функцієюF колиF=0. Такі переривчасті інваріанти, як правило, не дуже цікаві. Бо припустимо, що ми намагаємося вимірятиQ1, і те, що ми вимірюємо, - це електромагнітна хвиля. Наші вимірювання полів, ймовірно, будуть статистично узгоджені з нулем, і тому смуги помилок на нашому вимірюванні, швидше за все,Q1 будуть нескінченно великими.