6: Введення другого закону на роботу
- Page ID
- 20997
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
- 6.1: Функції вільної енергії
- У попередньому розділі ми бачили, що для спонтанного процесу ΔS для Всесвіту> 0. Хоча це корисний критерій для визначення того, чи є процес спонтанним, він досить громіздкий, оскільки вимагає обчислення не тільки зміни ентропії для системи, але і навколишнього середовища. Було б набагато зручніше, якби був єдиний критерій, який би виконував роботу і орієнтувався тільки на систему. Як з'ясовується, є шляхом введення вільних енергій.
- 6.2: Поєднання першого і другого законів - Відносини Максвелла
- Моделювання залежності функцій Гіббса і Гельмгольца поводяться з різною температурою, тиском і об'ємом є принципово корисним. Але для того, щоб це зробити, необхідно трохи більше розвитку.
- 6.3: ΔA, ΔG та максимальна робота
- Функції A і G часто називають функціями вільної енергії. Причиною цього є те, що вони є мірою максимальної роботи (у випадку ΔA) або не-p-v роботи (у випадку ΔG), яка доступна з процесу.
- 6.4: Об'ємна залежність енергії Гельмгольца
- Функція Гельмгольца змінюється зі зміною гучності при постійній температурі.
- 6.5: Залежність від тиску енергії Гіббса
- Залежність від тиску і температури G також легко описати. Зокрема залежність від тиску G задається похідною тиску при постійній температурі.
- 6.6: Температурна залежність A і G
- Рівняння Гіббса-Гельмгольца можна використовувати для визначення того, як ΔG і ΔA змінюються при зміні температур.
- 6.7: Коли дві змінні змінюються одночасно
- Поки що ми вивели ряд виразів і розробили методи оцінки того, як змінюються термодинамічні змінні як одна змінна, утримуючи решту постійною. Але реальні системи рідко це пристосовані. Якщо потрібна зміна термодинамічної змінної (наприклад, G), потрібно враховувати внески обох змін. Ми вже бачили, як висловити це з точки зору загального диференціала.
- 6.8: Різниця між Cp та Cv
- Постійний обсяг і постійний тиск теплових потужностей дуже важливі при розрахунку багатьох змін. Співвідношення CP/CV = γ також з'являється у багатьох виразах (наприклад, зв'язок між тиском та об'ємом уздовж адіабатичного розширення). Було б корисно також вивести вираз для різниці CP-CV. Як з'ясовується, ця різниця виражається з точки зору вимірюваних фізичних властивостей речовини.
- 6.E: Введення другого закону на роботу (вправи)
- Вправи для глави 6 «Введення другого закону на роботу» в TextMap фізичної хімії Флемінга.
- 6.S: Введення другого закону на роботу (резюме)
- Короткий зміст для глави 6 «Введення другого закону на роботу» у Флемінгу з фізичної хімії TextMap.