Search

2.3: Закон Кірхгофа
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%97%D0%BE%D1%80%D1%8F%D0%BD%D1%96_%D0%B0%D1%82%D0%BC%D0%BE%D1%81%D1%84%D0%B5%D1%80%D0%B8_(Tatum)/02%3A_%D0%92%D0%B8%D0%BF%D1%80%D0%BE%D0%BC%D1%96%D0%BD%D1%8E%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D1%87%D0%BE%D1%80%D0%BD%D0%BE%D0%B3%D0%BE_%D1%82%D1%96%D0%BB%D0%B0/2.03%3A_%D0%97%D0%B0%D0%BA%D0%BE%D0%BD_%D0%9A%D1%96%D1%80%D1%85%D0%B3%D0%BE%D1%84%D0%B0
Закон Кірхгофа, а також його дослідження з Бунсеном (який винайшов пальник Бунзена для цієї мети), що показують, що кожен елемент має свій характерний спектр, являє собою одне з найважливіших досягнен...Закон Кірхгофа, а також його дослідження з Бунсеном (який винайшов пальник Бунзена для цієї мети), що показують, що кожен елемент має свій характерний спектр, являє собою одне з найважливіших досягнень фізики та хімії середини дев'ятнадцятого століття.
Небесна механіка (Tatum)
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%9D%D0%B5%D0%B1%D0%B5%D1%81%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)
Небесна механіка - це галузь астрономії, яка займається рухами небесних об'єктів. Історично склалося так, що небесна механіка застосовує принципи фізики (класична механіка) до астрономічних об'єктів, ...Небесна механіка - це галузь астрономії, яка займається рухами небесних об'єктів. Історично склалося так, що небесна механіка застосовує принципи фізики (класична механіка) до астрономічних об'єктів, таких як зірки і планети, для отримання даних ефемерид.
1: Чисельні методи
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%9D%D0%B5%D0%B1%D0%B5%D1%81%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/01%3A_%D0%A7%D0%B8%D1%81%D0%B5%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D1%96_%D0%BC%D0%B5%D1%82%D0%BE%D0%B4%D0%B8
Ця глава не призначена як всебічний курс з числових методів. Швидше вона займається, і лише досить базовим способом, з дуже поширеними проблемами числового інтегрування та вирішення простих (і не так ...Ця глава не призначена як всебічний курс з числових методів. Швидше вона займається, і лише досить базовим способом, з дуже поширеними проблемами числового інтегрування та вирішення простих (і не так вже й простих!) рівняння. Астрономи-спеціалісти сьогодні можуть генерувати більшість планетарних таблиць для себе; але ті, хто не настільки спеціалізований, все ще мають потребу шукати дані в таблицях.
1.6: Зв'язок між потоком та інтенсивністю
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%97%D0%BE%D1%80%D1%8F%D0%BD%D1%96_%D0%B0%D1%82%D0%BC%D0%BE%D1%81%D1%84%D0%B5%D1%80%D0%B8_(Tatum)/01%3A_%D0%92%D0%B8%D0%B7%D0%BD%D0%B0%D1%87%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D1%81%D0%BF%D1%96%D0%B2%D0%B2%D1%96%D0%B4%D0%BD%D0%BE%D1%88%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D0%BC%D1%96%D0%B6_%D0%B2%D0%B5%D0%BB%D0%B8%D1%87%D0%B8%D0%BD%D0%B0%D0%BC%D0%B8%2C_%D1%89%D0%BE_%D0%B2%D0%B8%D0%BA%D0%BE%D1%80%D0%B8%D1%81%D1%82%D0%BE%D0%B2%D1%83%D1%8E%D1%82%D1%8C%D1%81%D1%8F_%D0%B2_%D1%82%D0%B5%D0%BE%D1%80%D1%96%D1%97_%D0%B2%D0%B8%D0%BF%D1%80%D0%BE%D0%BC%D1%96%D0%BD%D1%8E%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D0%BD%D1%8F/1.06%3A_%D0%97%D0%B2'%D1%8F%D0%B7%D0%BE%D0%BA_%D0%BC%D1%96%D0%B6_%D0%BF%D0%BE%D1%82%D0%BE%D0%BA%D0%BE%D0%BC_%D1%82%D0%B0_%D1%96%D0%BD%D1%82%D0%B5%D0%BD%D1%81%D0%B8%D0%B2%D0%BD%D1%96%D1%81%D1%82%D1%8E
$\Phi = \int_0^{2 \pi} \int_0^\pi I (\theta,\phi) \sin \theta d \theta d\phi. \label{1.6.3}$ $\Phi = 2\pi \int_0^\pi I (\theta) \sin \theta d \theta. \label{1.6.4}$ \[I ( \theta) = 0.5 I (0) (1 + ... $\Phi = \int_0^{2 \pi} \int_0^\pi I (\theta,\phi) \sin \theta d \theta d\phi. \label{1.6.3}$ $\Phi = 2\pi \int_0^\pi I (\theta) \sin \theta d \theta. \label{1.6.4}$ $I ( \theta) = 0.5 I (0) (1 + \cos \theta) \label{1.6.5}$ Зверніть увагу також, що, якщо поставити $\theta = 0$ рівняння $\ref{1.6.5}$ , ви отримаєте $I(\theta) = I(0)$ . а також те, що потік, що випромінюється між $\theta = 0$ і $\theta = \pi/2$ є
2.7: Поверхні - Напівсферичні Альбедо
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%9F%D0%BB%D0%B0%D0%BD%D0%B5%D1%82%D0%B0%D1%80%D0%BD%D0%B0_%D1%84%D0%BE%D1%82%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D1%96%D1%8F_(Tatum_%D1%96_Fairbairn)/02%3A_%D0%90%D0%BB%D1%8C%D0%B1%D0%B5%D0%B4%D0%BE/2.07%3A_%D0%9F%D0%BE%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%85%D0%BD%D1%96_-_%D0%9D%D0%B0%D0%BF%D1%96%D0%B2%D1%81%D1%84%D0%B5%D1%80%D0%B8%D1%87%D0%BD%D1%96_%D0%90%D0%BB%D1%8C%D0%B1%D0%B5%D0%B4%D0%BE
$\rho \left( \mu_0, \varphi_0 \right) = \int_0^{2 \pi} \int_0^{1} f_r \left( \mu, \varphi; \mu_0, \varphi_0 \right) \mu d \mu d \varphi.$ Властивості розсіювання поверхонь, які ми вивчали до цих пі... $\rho \left( \mu_0, \varphi_0 \right) = \int_0^{2 \pi} \int_0^{1} f_r \left( \mu, \varphi; \mu_0, \varphi_0 \right) \mu d \mu d \varphi.$ Властивості розсіювання поверхонь, які ми вивчали до цих пір, узагальнені в таблиці I, з якої для закону Ломмеля-Зелігера видно, що максимально можливе значення для ρ становить ½ і 0,125 для нормального альбедо.
1.3: Дифузне відображення та передача
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%90%D1%81%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%BE%D1%81%D0%BC%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B3%D1%96%D1%8F/%D0%9F%D0%BB%D0%B0%D0%BD%D0%B5%D1%82%D0%B0%D1%80%D0%BD%D0%B0_%D1%84%D0%BE%D1%82%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D1%96%D1%8F_(Tatum_%D1%96_Fairbairn)/01%3A_%D0%9F%D1%80%D0%B8%D0%BD%D1%86%D0%B8%D0%BF%D0%B8_%D0%BF%D0%BB%D0%B0%D0%BD%D0%B5%D1%82%D0%B0%D1%80%D0%BD%D0%BE%D1%97_%D1%84%D0%BE%D1%82%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D1%96%D1%97/1.03%3A_%D0%94%D0%B8%D1%84%D1%83%D0%B7%D0%BD%D0%B5_%D0%B2%D1%96%D0%B4%D0%BE%D0%B1%D1%80%D0%B0%D0%B6%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BF%D0%B5%D1%80%D0%B5%D0%B4%D0%B0%D1%87%D0%B0
\[\mathfrak{J}(\tau, \mu, \varphi)=\frac{1}{4 \pi} \int_{-1}^{1} \int_{0}^{2 \pi} p\left(\mu, \varphi ; \mu^{\prime}, \varphi^{\prime}\right) L\left(\tau, \mu^{\prime}, \varphi^{\prime}\right) d \varp... $\mathfrak{J}(\tau, \mu, \varphi)=\frac{1}{4 \pi} \int_{-1}^{1} \int_{0}^{2 \pi} p\left(\mu, \varphi ; \mu^{\prime}, \varphi^{\prime}\right) L\left(\tau, \mu^{\prime}, \varphi^{\prime}\right) d \varphi^{\prime} d \mu^{\prime}$ Зручний спосіб думати про p полягає в тому, що $\frac{p}{4 \pi} d \omega$ є ймовірність того, що фотон, що рухається в напрямку (μ', φ'), буде розсіяний на елементарний твердий кут dw у напрямку (μ, φ).
3.5: Лінійний імпульс
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/03%3A_%D0%A1%D0%B8%D1%81%D1%82%D0%B5%D0%BC%D0%B8_%D1%87%D0%B0%D1%81%D1%82%D0%B8%D0%BD%D0%BE%D0%BA/3.05%3A_%D0%9B%D1%96%D0%BD%D1%96%D0%B9%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%96%D0%BC%D0%BF%D1%83%D0%BB%D1%8C%D1%81
Сумарний імпульс системи частинок дорівнює загальній масі, що помножені на швидкість центру маси.
12.1: Детальніше про диференціальні рівняння
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/12%3A_%D0%9F%D1%80%D0%B8%D0%BC%D1%83%D1%81%D0%BE%D0%B2%D1%96_%D0%BA%D0%BE%D0%BB%D0%B8%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D0%BD%D1%8F/12.01%3A_%D0%94%D0%B5%D1%82%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D1%96%D1%88%D0%B5_%D0%BF%D1%80%D0%BE_%D0%B4%D0%B8%D1%84%D0%B5%D1%80%D0%B5%D0%BD%D1%86%D1%96%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D1%96_%D1%80%D1%96%D0%B2%D0%BD%D1%8F%D0%BD%D0%BD%D1%8F
Якщо ви озирнетеся на аргументи, які привели до висновку, що рівняння 11.4.2 є найбільш загальним рішенням Рівняння 11.4.1, ви зможете зробити висновок, що 11.4.2 все ще є розв'язком Рівняння 11.4.1, ...Якщо ви озирнетеся на аргументи, які привели до висновку, що рівняння 11.4.2 є найбільш загальним рішенням Рівняння 11.4.1, ви зможете зробити висновок, що 11.4.2 все ще є розв'язком Рівняння 11.4.1, але це не єдине рішення. Those who do not may be happy and content to take my word for the particular integral in the sections that follow, or perhaps at least to differentiate it to verify that it is indeed a solution.
17.1: Вступ
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/17%3A_%D0%92%D1%96%D0%B1%D1%80%D0%B0%D1%86%D1%96%D0%B9%D0%BD%D1%96_%D1%81%D0%B8%D1%81%D1%82%D0%B5%D0%BC%D0%B8/17.01%3A_%D0%92%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF
Насправді це можна зробити досить легко ньютонівськими методами, але ця проблема, а також більш складні завдання, де у вас кілька мас, з'єднаних декількома пружинами і декількома можливими режимами ві...Насправді це можна зробити досить легко ньютонівськими методами, але ця проблема, а також більш складні завдання, де у вас кілька мас, з'єднаних декількома пружинами і декількома можливими режимами вібрації, особливо підходить лагранжевими методами, і в цій главі буде наведено кілька прикладів вібраційні системи, що вирішуються лагранжевими методами.
13.3: голономічні обмеження
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/13%3A_%D0%9C%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_%D0%9B%D0%B0%D0%B3%D1%80%D0%B0%D0%BD%D0%B6%D0%B0/13.03%3A_%D0%B3%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%96%D1%87%D0%BD%D1%96_%D0%BE%D0%B1%D0%BC%D0%B5%D0%B6%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F
Стан системи в будь-який момент може бути представлено однією точкою в 3N -вимірному просторі. Однак у багатьох системах частинки можуть не вільно блукати в будь-якому місці за бажанням; вони можуть п...Стан системи в будь-який момент може бути представлено однією точкою в 3N -вимірному просторі. Однак у багатьох системах частинки можуть не вільно блукати в будь-якому місці за бажанням; вони можуть піддаватися різним обмеженням. Обмеження, яке можна описати рівнянням, що стосується координат (а можливо, і часу), називається голономічним обмеженням, а рівняння, яке описує обмеження, є голономічним рівнянням.
15.31: Електромагнетизм
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0/%D0%9A%D0%BB%D0%B0%D1%81%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0_(Tatum)/15%3A_%D0%A1%D0%BF%D0%B5%D1%86%D1%96%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%B0_%D0%B2%D1%96%D0%B4%D0%BD%D0%BE%D1%81%D0%BD%D1%96%D1%81%D1%82%D1%8C/15.31%3A_%D0%95%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D1%80%D0%BE%D0%BC%D0%B0%D0%B3%D0%BD%D0%B5%D1%82%D0%B8%D0%B7%D0%BC
Один йде так, як ми це зробили з механічними величинами; тобто ми повинні ретельно визначити, що мається на увазі під кожною величиною і як в принципі можна її виміряти, а потім подивитися, як вона пе...Один йде так, як ми це зробили з механічними величинами; тобто ми повинні ретельно визначити, що мається на увазі під кожною величиною і як в принципі можна її виміряти, а потім подивитися, як вона перетворюється між кадрами таким чином, що закони фізики - зокрема рівняння Максвелла - однакові в кожному.