Є істотний виняток з незалежності перетину від енергії, згаданої раніше. Припустимо,(2m|V0|a2/ℏ2)1/2 що кількість трохи меншеπ/2. У міру збільшення падаючої енергіїk′a, яка задається рівнянням ([e17.112]), може досягати значенняπ/2. У цьому випадкуtan(k′a) стає нескінченним, тому ми більше не можемо вважати, що права частина Рівняння ([e17.107]) мала. Насправді з Рівняння ([e17.107]) випливає, що якщо значення падаючої енергії таке, щоk′a=π/2 тоді ми також маємоka+δ0=π/2, абоδ0≃π/2 (тому що ми припускаємо, щоka≪1). Це означає, щоσtotal=4πk2sin2δ0=4πa2(1k2a2).
Зверніть увагу, що перетин тепер залежить від енергії. Крім того, величина поперечного перерізу набагато більша, ніж дана в Рівнянні ([e17.111]) дляk′a≠π/2 (тому щоka≪1).
Походження цього досить дивного поведінки досить просте. Умова√2m|V0|a2ℏ2=π2
еквівалентна умові, що сферична свердловина глибиниV0 має зв'язаний стан при нульовій енергії. Таким чином, для потенційної ями, яка задовольняє попередньому рівнянню, енергія системи розсіювання по суті така ж, як і енергія зв'язаного стану. У цій ситуації інцидентна частка хотіла б сформувати зв'язаний стан в потенційній ямі. Однак зв'язаний стан не є стабільним, тому що система має невелику позитивну енергію. Тим не менш, такий вид резонансного розсіювання найкраще розуміти як захоплення падаючої частинки з утворенням метастабільного зв'язаного стану, а також подальший розпад зв'язаного стану і вивільнення частинки. Поперечний переріз резонансного розсіяння, як правило, набагато більше, ніж для нерезонансного розсіяння.
Ми бачили, що виникає резонансний ефект, коли фазовий зсувS -хвилі приймає значенняπ/2. Нічого особливого вl=0 часткової хвилі немає, тому розумно припустити, що існує подібний резонанс при фазовому зсувіl ї часткової хвиліπ/2. Припустимо, щоδl досягає значенняπ/2 приE0 падаючій енергії, так щоδl(E0)=π2.
Розширимоcotδl в околицях резонансну енергію:cotδl(E)=cotδl(E0)+(dcotδldE)E=E0(E−E0)+⋯=−(1sin2δldδldE)E=E0(E−E0)+⋯.
Визначення\ почати {рівняння}\ ліворуч (\ frac {d\ delta_ {l} (E)} {d E}\ праворуч) _ {E=E_ {0}} =\ frac {2} {\ Gamma}\ end {рівняння}
отримаємо\ почати {рівняння}\ cot\ delta_ {l} (E) =-\ frac {2} {\ Гамма}\ ліворуч (E-E_ {0}\ праворуч) +\ cdots\ end {рівняння}
Нагадаємо, з Equation ([e17.75]), що внесокl ї часткової хвилі в розсіює перетин єσl=4πk2(2l+1)sin2δl=4πk2(2l+1)11+cot2δl.
таким чином,σl≃4πk2(2l+1)Γ2/4(E−E0)2+Γ2/4.
це знаменита формула Брейта-Вінгера. Варіація часткового перерізуσl з падаючою енергією має вигляд класичної резонансної кривої. ΓВеличина - ширина резонансу (в енергії). Формулу Брейта-Вігнера можна інтерпретувати як опис поглинання падаючої частинки з утворенням метастабільного стануE0, енергії та часу життяτ=ℏ/Γ.