Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

14.8: Резонанси

Є істотний виняток з незалежності перетину від енергії, згаданої раніше. Припустимо,(2m|V0|a2/2)1/2 що кількість трохи меншеπ/2. У міру збільшення падаючої енергіїka, яка задається рівнянням ([e17.112]), може досягати значенняπ/2. У цьому випадкуtan(ka) стає нескінченним, тому ми більше не можемо вважати, що права частина Рівняння ([e17.107]) мала. Насправді з Рівняння ([e17.107]) випливає, що якщо значення падаючої енергії таке, щоka=π/2 тоді ми також маємоka+δ0=π/2, абоδ0π/2 (тому що ми припускаємо, щоka1). Це означає, щоσtotal=4πk2sin2δ0=4πa2(1k2a2).

Зверніть увагу, що перетин тепер залежить від енергії. Крім того, величина поперечного перерізу набагато більша, ніж дана в Рівнянні ([e17.111]) дляkaπ/2 (тому щоka1).

Походження цього досить дивного поведінки досить просте. Умова2m|V0|a22=π2

еквівалентна умові, що сферична свердловина глибиниV0 має зв'язаний стан при нульовій енергії. Таким чином, для потенційної ями, яка задовольняє попередньому рівнянню, енергія системи розсіювання по суті така ж, як і енергія зв'язаного стану. У цій ситуації інцидентна частка хотіла б сформувати зв'язаний стан в потенційній ямі. Однак зв'язаний стан не є стабільним, тому що система має невелику позитивну енергію. Тим не менш, такий вид резонансного розсіювання найкраще розуміти як захоплення падаючої частинки з утворенням метастабільного зв'язаного стану, а також подальший розпад зв'язаного стану і вивільнення частинки. Поперечний переріз резонансного розсіяння, як правило, набагато більше, ніж для нерезонансного розсіяння.

Ми бачили, що виникає резонансний ефект, коли фазовий зсувS -хвилі приймає значенняπ/2. Нічого особливого вl=0 часткової хвилі немає, тому розумно припустити, що існує подібний резонанс при фазовому зсувіl ї часткової хвиліπ/2. Припустимо, щоδl досягає значенняπ/2 приE0 падаючій енергії, так щоδl(E0)=π2.

Розширимоcotδl в околицях резонансну енергію:cotδl(E)=cotδl(E0)+(dcotδldE)E=E0(EE0)+=(1sin2δldδldE)E=E0(EE0)+.

Визначення\ почати {рівняння}\ ліворуч (\ frac {d\ delta_ {l} (E)} {d E}\ праворуч) _ {E=E_ {0}} =\ frac {2} {\ Gamma}\ end {рівняння}

отримаємо\ почати {рівняння}\ cot\ delta_ {l} (E) =-\ frac {2} {\ Гамма}\ ліворуч (E-E_ {0}\ праворуч) +\ cdots\ end {рівняння}

Нагадаємо, з Equation ([e17.75]), що внесокl ї часткової хвилі в розсіює перетин єσl=4πk2(2l+1)sin2δl=4πk2(2l+1)11+cot2δl.

таким чином,σl4πk2(2l+1)Γ2/4(EE0)2+Γ2/4.
це знаменита формула Брейта-Вінгера. Варіація часткового перерізуσl з падаючою енергією має вигляд класичної резонансної кривої. ΓВеличина - ширина резонансу (в енергії). Формулу Брейта-Вігнера можна інтерпретувати як опис поглинання падаючої частинки з утворенням метастабільного стануE0, енергії та часу життяτ=/Γ.

Дописувачі та атрибуція