9: Випромінювання
- 9.1: Випромінювання від поточного моменту
- У цьому розділі ми починаємо вирішувати наступну проблему: З огляду на розподіл втиснутої щільності струму J (r), яка результуюча напруженість електричного поля E (r)? Один шлях до відповіді - через рівняння Максвелла. Розглядаючи рівняння Максвелла як систему диференціальних рівнянь, можливе суворе математичне рішення за відповідних граничних умов.
- 9.2: Потенціал магнітного вектора
- Поширеною проблемою в електромагнітиці є визначення полів, випромінюваних заданим розподілом струму. Цю задачу можна вирішити за допомогою рівнянь Максвелла разом з відповідними електромагнітними граничними умовами.
- 9.4: Випромінювання від герцианського диполя
- У цьому розділі наведено суворе виведення того, що електромагнітне поле, випромінюване герціановим диполем, представлено поточним моментом нульової довжини, використовуючи концепцію потенціалу магнітного вектора
- 9.5: Випромінювання від електрично-короткого диполя
- Найпростішим розподілом випромінюючого струму, яке зустрічається в звичайній практиці, є електрично-короткий диполь (ESD). Цей розподіл струму приблизно трикутний за величиною, і приблизно постійний по фазі.
Мініатюра: Анімація напівхвильової дипольної антени, що передає радіохвилі, показуючи лінії електричного поля. (Громадське надбання; Четверно через Вікіпедію)