Search

12.3: Примусовий осцилятор
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/12%3A_%D0%93%D0%B0%D1%80%D0%BC%D0%BE%D0%BD%D1%96%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%BE%D1%81%D1%86%D0%B8%D0%BB%D1%8F%D1%82%D0%BE%D1%80/12.03%3A_%D0%9F%D1%80%D0%B8%D0%BC%D1%83%D1%81%D0%BE%D0%B2%D0%B8%D0%B9_%D0%BE%D1%81%D1%86%D0%B8%D0%BB%D1%8F%D1%82%D0%BE%D1%80
З огляду на вищеописане ворушіння, сила пружини на масу стає,\(F=-k(x-d)=-k\left[x-d_{0} \cos \left(\omega_{F} t\right)\right]\) так як довжина пружини - це різниця між положеннями лівого і правого кі...З огляду на вищеописане ворушіння, сила пружини на масу стає,\(F=-k(x-d)=-k\left[x-d_{0} \cos \left(\omega_{F} t\right)\right]\) так як довжина пружини - це різниця між положеннями лівого і правого кінців. \[-\omega_{F}^{2} x_{0} \cos \left(\omega_{F} t\right)+\frac{k x_{0}}{M} \cos \left(\omega_{F} t\right)=\frac{k d_{0}}{M} \cos \left(\omega_{F} t\right)\label{12.11}\]
3.4: Рівняння тонких лінз та оптичні інструменти
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/03%3A_%D0%93%D0%B5%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D0%BA%D0%B0/3.04%3A_%D0%A0%D1%96%D0%B2%D0%BD%D1%8F%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D1%82%D0%BE%D0%BD%D0%BA%D0%B8%D1%85_%D0%BB%D1%96%D0%BD%D0%B7_%D1%82%D0%B0_%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D1%87%D0%BD%D1%96_%D1%96%D0%BD%D1%81%D1%82%D1%80%D1%83%D0%BC%D0%B5%D0%BD%D1%82%D0%B8
Однак в тій мірі, в якій тримається наближення малого кута,\(o=r / d_{o} \text { and } i=r / d_{i} \text { where } d_{o}\)\(d_{i}\) це відстань до об'єкта і відстань до зображення об'єкта. Зображення ...Однак в тій мірі, в якій тримається наближення малого кута,\(o=r / d_{o} \text { and } i=r / d_{i} \text { where } d_{o}\)\(d_{i}\) це відстань до об'єкта і відстань до зображення об'єкта. Зображення буде створено праворуч від об'єктива, лише якщо d o > f Якщо d o < f, лінза не зможе сблизитися промені від зображення до точки, як видно на малюнку 3.7.
12.1: Енергетичний аналіз
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/12%3A_%D0%93%D0%B0%D1%80%D0%BC%D0%BE%D0%BD%D1%96%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%BE%D1%81%D1%86%D0%B8%D0%BB%D1%8F%D1%82%D0%BE%D1%80/12.01%3A_%D0%95%D0%BD%D0%B5%D1%80%D0%B3%D0%B5%D1%82%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B0%D0%BD%D0%B0%D0%BB%D1%96%D0%B7
Оскільки кінетична енергія виражається (нерелятивістично) через швидкість u as\(\mathrm{K}=\mathrm{Mu}^{2} / 2\), швидкість в будь-якій точці на графіку на малюнку 12.2 дорівнює \[T=\frac{d}{u_{\text ...Оскільки кінетична енергія виражається (нерелятивістично) через швидкість u as\(\mathrm{K}=\mathrm{Mu}^{2} / 2\), швидкість в будь-якій точці на графіку на малюнку 12.2 дорівнює \[T=\frac{d}{u_{\text {average }}} \approx 4\left(\frac{2 E}{k}\right)^{1 / 2}\left(\frac{2 M}{E}\right)^{1 / 2}=8\left(\frac{M}{k}\right)^{1 / 2} \quad \text { (approximate) }\label{12.5}\]
2.4: Дифракція через одну щілину
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/02%3A_%D0%A5%D0%B2%D0%B8%D0%BB%D1%96_%D0%B2_%D0%B4%D0%B2%D0%BE%D1%85_%D1%96_%D1%82%D1%80%D1%8C%D0%BE%D1%85_%D0%B2%D0%B8%D0%BC%D1%96%D1%80%D0%B0%D1%85/2.04%3A_%D0%94%D0%B8%D1%84%D1%80%D0%B0%D0%BA%D1%86%D1%96%D1%8F_%D1%87%D0%B5%D1%80%D0%B5%D0%B7_%D0%BE%D0%B4%D0%BD%D1%83_%D1%89%D1%96%D0%BB%D0%B8%D0%BD%D1%83
Первинний об'єктив або дзеркало можна розглядати як досить велику «щілину». Світло від віддаленого точкового джерела по суті має форму плоської хвилі, коли вона надходить на телескоп. Кут поширення α ...Первинний об'єктив або дзеркало можна розглядати як досить велику «щілину». Світло від віддаленого точкового джерела по суті має форму плоської хвилі, коли вона надходить на телескоп. Кут поширення α max задається рівнянням (2.3.7), і телескоп не може розв'язати об'єкти з кутовим поділом менше α max . Заміна w діаметром лінзи або дзеркала в рівнянні (2.3.7) таким чином дає кутову роздільну здатність телескопа.
12.4: Комплексні експоненціальні рішення
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/12%3A_%D0%93%D0%B0%D1%80%D0%BC%D0%BE%D0%BD%D1%96%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%BE%D1%81%D1%86%D0%B8%D0%BB%D1%8F%D1%82%D0%BE%D1%80/12.04%3A_%D0%9A%D0%BE%D0%BC%D0%BF%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%81%D0%BD%D1%96_%D0%B5%D0%BA%D1%81%D0%BF%D0%BE%D0%BD%D0%B5%D0%BD%D1%86%D1%96%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D1%96_%D1%80%D1%96%D1%88%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F
Для рівняння типу (12.2.1), яке має дійсні коефіцієнти, якщо\(\exp (i \omega t)\) це рішення, то так є\(\exp (-\mathrm{i} \omega \mathrm{t})\), тому суперпозиція цих двох розв'язків також є рішенням. ...Для рівняння типу (12.2.1), яке має дійсні коефіцієнти, якщо\(\exp (i \omega t)\) це рішення, то так є\(\exp (-\mathrm{i} \omega \mathrm{t})\), тому суперпозиція цих двох розв'язків також є рішенням. \[\exp (i \omega t)+\exp (-i \omega t)=2 \cos (\omega t)=2 \operatorname{Re}[\exp (i \omega t)]\label{12.13}\] \[x(t)=\operatorname{Re}[\exp (\sigma t)]=\operatorname{Re}[\exp (i \omega t) \exp (-\beta t)]=\cos (\omega t) \exp (-\beta t)\label{12.18}\]
11.2: Крутний момент і кутовий момент
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/11%3A_%D0%9E%D0%B1%D0%B5%D1%80%D1%82%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%B0_%D0%B4%D0%B8%D0%BD%D0%B0%D0%BC%D1%96%D0%BA%D0%B0/11.02%3A_%D0%9A%D1%80%D1%83%D1%82%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%BC%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D0%BD%D1%82_%D1%96_%D0%BA%D1%83%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%B8%D0%B9_%D0%BC%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D0%BD%D1%82
Якщо походження розміщено в центрі Сонця (яке передбачається не рухатися під впливом сили тяжіння планети), то крутний момент, що чиниться на планету силою тяжіння Сонця, дорівнює нулю, а значить, кут...Якщо походження розміщено в центрі Сонця (яке передбачається не рухатися під впливом сили тяжіння планети), то крутний момент, що чиниться на планету силою тяжіння Сонця, дорівнює нулю, а значить, кутовий імпульс планети про центр Сонця постійний в часі. Як приклад, на малюнку 11.4 показана гіпотетична ситуація, в якій сила F 21 М 1 на М 2 дорівнює за величиною, але протилежна за знаком сили F 12 М 2 на М 1 , тобто третій закон Ньютона тримає, і сума моментів двох мас зберігається.
3: Геометрична оптика
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/03%3A_%D0%93%D0%B5%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D0%BA%D0%B0
Як було показано раніше, коли плоска хвиля наближається на діафрагму, розміри якої набагато більші за довжину хвилі, дифракційні ефекти мінімальні, а сегмент плоської хвилі проходить через діафрагму, ...Як було показано раніше, коли плоска хвиля наближається на діафрагму, розміри якої набагато більші за довжину хвилі, дифракційні ефекти мінімальні, а сегмент плоської хвилі проходить через діафрагму, по суті, незмінним. Якщо світло рухається через якийсь апарат, в якому всі отвори набагато більше за розмірністю, ніж довжина хвилі світла, то ми можемо використовувати вищевказане правило для проходження променів світла через апарат.
7.1: Закон Брегга
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/07%3A_%D0%A5%D0%B2%D0%B8%D0%BB%D1%96_%D0%BC%D0%B0%D1%82%D0%B5%D1%80%D1%96%D1%97/7.01%3A_%D0%97%D0%B0%D0%BA%D0%BE%D0%BD_%D0%91%D1%80%D0%B5%D0%B3%D0%B3%D0%B0
Для двох сусідніх рядів, показаних на малюнку 7.1, різниця шляху між балками становить\(2 h=2 d \sin \theta\). Для конструктивної інтерференції це має бути ціле число довжин хвиль\(m \lambda\), де ціл...Для двох сусідніх рядів, показаних на малюнку 7.1, різниця шляху між балками становить\(2 h=2 d \sin \theta\). Для конструктивної інтерференції це має бути ціле число довжин хвиль\(m \lambda\), де ціле число\(m\) називається порядком перешкод. Однак якщо виникає втручання з багатьох рядів, то конструктивні піки перешкод стають дуже різкими з переважно руйнівним втручанням між ними.
3.1: Відображення та заломлення
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/03%3A_%D0%93%D0%B5%D0%BE%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B0_%D0%BE%D0%BF%D1%82%D0%B8%D0%BA%D0%B0/3.01%3A_%D0%92%D1%96%D0%B4%D0%BE%D0%B1%D1%80%D0%B0%D0%B6%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%B7%D0%B0%D0%BB%D0%BE%D0%BC%D0%BB%D0%B5%D0%BD%D0%BD%D1%8F
Оскільки\(\lambda_{I}=c_{I} T=c_{v a c} T / n_{I} \text { and } \lambda_{R}=c_{R} T=c_{v a c} T / n_{R}\) де c I і c R - швидкості хвиль зліва і праворуч від інтерфейсу, c vac - швидкість світла у вак...Оскільки\(\lambda_{I}=c_{I} T=c_{v a c} T / n_{I} \text { and } \lambda_{R}=c_{R} T=c_{v a c} T / n_{R}\) де c I і c R - швидкості хвиль зліва і праворуч від інтерфейсу, c vac - швидкість світла у вакуумі, а T - (загальний) період, ми можемо легко переробити вищевказане рівняння у вигляді
1.3: Типи хвиль
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/01%3A_%D0%A5%D0%B2%D0%B8%D0%BB%D1%96_%D0%B2_%D0%BE%D0%B4%D0%BD%D0%BE%D0%BC%D1%83_%D0%B2%D0%B8%D0%BC%D1%96%D1%80%D1%96/1.03%3A_%D0%A2%D0%B8%D0%BF%D0%B8_%D1%85%D0%B2%D0%B8%D0%BB%D1%8C
\[\tanh (x)=\frac{\exp (x)-\exp (-x)}{\exp (x)+\exp (-x)}\label{1.7}\] Як показує малюнок 1.4, для\(|x|≪ 1\), ми можемо наблизити гіперболічний тангенс по\(tanh(x) ≈ x\), тоді як для\(|x|≫ 1\) нього +...\[\tanh (x)=\frac{\exp (x)-\exp (-x)}{\exp (x)+\exp (-x)}\label{1.7}\] Як показує малюнок 1.4, для\(|x|≪ 1\), ми можемо наблизити гіперболічний тангенс по\(tanh(x) ≈ x\), тоді як для\(|x|≫ 1\) нього +1 для\(x > 0\) і -1 для\(x < 0\). З іншого боку, глибоководні хвилі з більшою довжиною хвилі (а отже, і меншим числом хвиль) рухаються швидше, ніж хвилі з коротшою довжиною хвилі. Для водних хвиль з довжиною хвиль кілька сантиметрів або менше поверхневий натяг стає важливим для динаміки хвиль.
9.2: Симетрія та квантова механіка
https://ukrayinska.libretexts.org/%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B8/%D0%A3%D0%BD%D1%96%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%81%D0%B8%D1%82%D0%B5%D1%82%D1%81%D1%8C%D0%BA%D0%B0_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D0%BA%D0%B0/%D0%A0%D0%B0%D0%B4%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BB%D1%8C%D0%BD%D0%BE_%D1%81%D1%83%D1%87%D0%B0%D1%81%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D0%B2%D1%81%D1%82%D1%83%D0%BF%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%84%D1%96%D0%B7%D0%B8%D1%87%D0%BD%D0%B8%D0%B9_%D1%82%D0%B5%D0%BA%D1%81%D1%82_I_(Raymond)/09%3A_%D0%A1%D0%B8%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%B7%D0%B2'%D1%8F%D0%B7%D0%B0%D0%BD%D1%96_%D1%81%D1%82%D0%B0%D0%BD%D0%B8/9.02%3A_%D0%A1%D0%B8%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D1%96%D1%8F_%D1%82%D0%B0_%D0%BA%D0%B2%D0%B0%D0%BD%D1%82%D0%BE%D0%B2%D0%B0_%D0%BC%D0%B5%D1%85%D0%B0%D0%BD%D1%96%D0%BA%D0%B0
Ідея симетрії відіграє величезну роль у фізиці. Ми вже використовували аргументи симетрії в теорії відносності — застосування принципу відносності для отримання дисперсійного відношення для хвиль реля...Ідея симетрії відіграє величезну роль у фізиці. Ми вже використовували аргументи симетрії в теорії відносності — застосування принципу відносності для отримання дисперсійного відношення для хвиль релятивістської матерії є саме таким аргументом. У цьому розділі ми починаємо досліджувати, як симетрія може бути використана для покращення нашого розуміння квантової механіки.