5.2: Невзаємодіючі частинки
Загалом, ми очікуємо, що гамільтоніан багаточастинкової системи прийме форму H(x1,x2,…,xN,t)=∑i=1,Np2i2mi+V(x1,x2,…,xN,t).Тут перший член з правого боку представляє загальну кінетичну енергію системи, тоді як потенціалV визначає характер взаємодії між різними частинками, що утворюють вгору по системі, а також взаємодія частинок з будь-якими зовнішніми силами.
Припустимо, що частинки не взаємодіють один з одним. Це означає, що кожна частинка рухається в загальному потенціалі: тобто,V(x1,x2,…,xN,t)=∑i=1,NV(xi,t). Отже, ми можемо написати H(x1,x2,…,xN,t)=∑i=1,NHi(xi,t),де Hi=p2i2mi+V(xi,t).Іншими словами, для випадку невзаємодіючих частинок багаточастинковий гамільтоніан системи може бути записаний як сумаN незалежні одночастинкові гамільтоніани. Тут,Hi являє собою енергіюi ї частинки, і повністю не впливає на енергії інших частинок. Крім того, враховуючи, що різні частинки, що складають систему, не взаємодіють, ми очікуємо, що їх миттєві позиції будуть повністю некорелювати один з одним. Це відразу означає, що багаточастинкова хвильова функціяψ(x1,x2,…xN,t) може бути записана як добутокN незалежних одночастинкових хвильових функцій:|ψi(xi,t)|2dxi тобто ψ(x1,x2,…,xN,t)=ψ1(x1,t)ψ2(x2,t)…ψN(xN,t).тут є ймовірність знаходженняi ї частинки міжxi іxi+dxi на часt. На цю ймовірність абсолютно не впливають положення інших частинок. Очевидно, щоψi(xi,t) має задовольняти обмеження нормалізації∫∞−∞|ψi(xi,t)|2dxi=1. Якщо це так, то обмеження нормалізації ([en1]) для багаточастинкової хвильової функції автоматично задовольняється. Рівняння ([ex13]) ілюструє важливий момент у квантовій механіці: а саме те, що ми можемо, як правило, записати загальну хвильову функцію системи багатьох ступенів свободи як добуток різних хвильових функцій, відповідних кожному ступеню свободи.
Згідно з рівняннями ([ex11]) і ([ex13]), залежне від часу рівняння Шредінгера ([ex7]) для системиN невзаємодіючих частинок факторизується наN незалежні рівняння видуiℏ∂ψi∂t=Hiψi. ПрипускаючиV(x,t)≡V(x), що незалежні від часу Рівняння Шредінгера ([ex9]) також розставляє на множникиψi(xi,t)=ψEi(xi)exp(−iEit/ℏ), щоб датиHiψEi=EiψEi, де, іEi є енергієюi ї частинки. Значить, багаточастинковий стан певної енергіїE має хвильову функцію виду,ψ(x1,x2,…,xn,t)=ψE(x1,x2,…,xN)e−iEt/ℏ, деψE(x1,x2,…,xN)=ψE1(x1)ψE2(x2)…ψEN(xN), іE=∑i=1,NEi. Ясно, для випадку невзаємодіючих частинок енергія всієї системи - це просто сума енергій складових частинок.