6: Квантові ідеальні гази
- Page ID
- 76388
У попередньому розділі ми з'ясували, що при високих температурах ідеальний газ двоатомних молекул з пружинними взаємодіями має теплоємність\( \frac{7}{2} k_B\) на молекулу:\( \frac{3}{2} k_B\) від поступальних ступенів свободи, k B - від обертальних ступенів свободи, і k Б від весняних ступенів свободи. Якщо температура знижується, пружинні градуси свободи стають регульованими квантовою механікою, а не класичною механікою, теорема про рівноділення вже не тримається, і з часом ці ступені свободи «замерзають» і нічого не сприяють теплоємності: сумарна теплоємність на молекулу стає\( \frac{5}{2} k_B\). Якщо температура знижується ще далі, історія повторюється для обертальних ступенів свободи і з часом вони замерзають. Що станеться, якщо температура знову знизилася? Чи замерзають поступальні ступені свободи? Відповідь - «свого роду», але кросовер від класичного до квантового режиму ускладнюється в даному випадку квантовою вимогою взаємообмінної симетрії. Ця вимога породжує набагато багатше і цікавіше поведінку кросовера, ніж забезпечується простим заморожуванням.