Loading [MathJax]/jax/output/HTML-CSS/jax.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

7.2: Оптичний резонатор

Ми зараз пояснимо роботу лазерів. Лазер складається з

  1. оптичний резонатор;
  2. підсилювальним середовищем.

У цьому розділі ми розглянемо резонатор. Його функція полягає в отриманні високої щільності світлової енергії та отримання контролю над довжинами хвиль випромінювання.

Резонатор, будь то механічний, як маятник, пружина або струна, або електричний, як ланцюг LRC, має одну або кілька резонансних частотνres.. Кожен резонатор має втрати, через які коливання поступово згасає, коли енергія не подається. Втрати викликають експоненціальне зменшення амплітуди коливання, як показано на малюнку7.2.1. Тому коливання не є чисто монохроматичним, але має кінцеву смугу пропускання порядку7.2.1,Δν1/τ як показано на малюнку, деτ час, коли амплітуда коливання зменшилася до половини початкового значення.

7.2.1.png
Малюнок7.2.1: Затухаючі коливання (ліворуч) і частотний спектр затухаючого коливання (праворуч) з резонансною довжиною хвилі і шириною частоти, рівною зворотному часу розпаду.

Оптичний резонатор - це область, заповнена деяким матеріалом із показником заломлення,n обмеженою двома вирівняними, високо відбиваючими дзеркалами на відстаніL. Резонатор називається порожниною Фабри-Перо. Нехай поz осі порожнини вибирається -вісь так, як показано на рис. 7.2.2, І припустимо, що поперечні напрямки настільки великі, що світло можна вважати плоскою хвилею, що підстрибує назад і вперед вздовжz -осі між двома дзеркалами. ωДозволяти частоту іk0=ω/c число хвиль у вакуумі. Плоска хвиля, яка поширюється вz позитивному напрямку, задається:E(z)=Aeik0nz.

Для дуже хороших дзеркал амплітуда залишається незмінною при відображеннях, тоді як фаза зазвичай змінюється наπ. Отже, після однієї поїздки в обидва кінці (тобто двох відображень) поле (7.2.1) є (можливі фазові зміни на дзеркалах складаються2π і, отже, не мають ефекту):E(z)=Ae2ik0nLeik0nz. Високе поле накопичується, коли ця хвиля конструктивно заважає (7.2.1), тобто колиk0=2πm2nL, or ν=kc2π=mc2nL, для m=1,2,. Отже, за умови дисперсії середовища можна знехтувати (nне залежить від частоти), резонансні частоти розділені за допомогоюΔνf=c/(2nL), якого є так званий вільний спектральний діапазон. Для газового лазера, який є1 m довгим, вільний спектральний діапазон приблизно150MHz.

7.2.2.png
Малюнок7.2.2: Резонанси Фабрі-Перо.

Приклад7.2.1

Припустимо, що порожнина100 cm довга і заповнена матеріалом з показником заломленняn=1. Світло з видимою довжиною хвиліλ=500 nm відповідає номеру режиму,m=2L/λ=4×106 а вільний спектральний діапазон дорівнюєΔνf=c/(2L)=150MHz.

Багаторазові відбиття лазерного світла всередині резонатора роблять довжину оптичного шляху дуже великою. Для спостерігача атомні джерела здаються на дуже великій відстані, а світло, що виходить з порожнини, нагадує плоску хвилю. Тому розбіжність променя обмежується не розміром джерела, а дифракцією через діафрагму вихідного дзеркала.

Через втрати, спричинені дзеркалами (які ніколи не відображаються ідеально) та поглинанням та розсіюванням світла, резонанси мають певну частотну ширинуΔν. Коли резонатор використовується як лазер, одному з дзеркал надається невелика пропускна здатність, щоб з'єднати лазерне світло. Це також сприяє втраті резонатора. Для компенсації всіх втрат порожнину повинна містити підсилює середовище. Завдяки посиленню ширини резонансної лінії всередині смуги пропускання підсилювача зменшуються до дуже гострих ліній, як показано на малюнку7.2.3.

7.2.3.jpg
Малюнок7.2.3: Резонансні частоти порожнини довжиниL при показнику заломленняn=1. При підсилювачі всередині порожнини зменшуються ширини ліній резонансів в межах смуги пропускання підсилювача. Огинаюча - це спектральна функція посилення.
  • Was this article helpful?