5.10: Видимість бахроми

Ми бачили, що коли інтерференційний термін$\operatorname{Re}\left\langle U_{1}^{*} U_{2}\right\rangle$ зникає, не утворюються бахроми, тоді як коли цей термін ненульовий, є бахроми. Видимість бахроми виражається безпосередньо в вимірних кількостях (тобто в інтенсивності замість полів). Враховуючи деяку схему інтенсивності перешкод$\PageIndex{1}$,$I(x)$ як на малюнку, видимість визначається як $$\mathcal{V}=\frac{I_{\max }-I_{\min }}{I_{\max }+I_{\min }} . \quad \text { fringe visibility. } \nonumber$$

Наприклад, якщо у нас є два ідеально когерентних, монохроматичних точкових джерела, що випромінюють поля$U_{1}, U_{2}$ з інтенсивностями$I_{1}=\left|U_{1}\right|^{2}, I_{2}=\left|U_{2}\right|^{2}$, то інтерференційна картина - з (5.6.13): $$I(\tau)=I_{1}+I_{2}+2 \sqrt{I_{1} I_{2}} \cos (\omega \tau+\varphi) . \nonumber$$

Ми тоді отримуємо $$I_{\max }=I_{1}+I_{2}+2 \sqrt{I_{1} I_{2}}, \quad I_{\min }=I_{1}+I_{2}-2 \sqrt{I_{1} I_{2}}, \nonumber$$ $\mathrm{SO}$ $$\mathcal{V}=\frac{2 \sqrt{I_{1} I_{2}}}{I_{1}+I_{2}} \nonumber$$

У разі$I_{1}=I_{2}$, якщо знаходимо$\mathcal{V}=1$. У зворотному випадку, де$U_{1}$ і абсолютно$U_{2}$ незв'язні, ми знаходимо, $$I(\tau)=I_{1}+I_{2}, \nonumber$$ з чого випливає, $$I_{\max }=I_{\min }=I_{1}+I_{2}, \nonumber$$ що дає$\mathcal{V}=0$.

Рисунок$\PageIndex{1}$: Ілюстрація$I_{\max }$ та$I_{\min }$ інтерференційної картини$I(x)$, яка визначає видимість$\mathcal{V}$.