Loading [MathJax]/jax/element/mml/optable/BasicLatin.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

28.6: ламінарний і турбулентний потік

Вступ

Під час протікання рідини різні шари рідини можуть протікати з різною швидкістю відносно один одного, один шар ковзаючи по іншому шару. Для прикладу розглянемо рідину, що протікає в довгій циліндричній трубі. При повільних швидкостях частинки рідини рухаються по лініях, паралельних стінці. Далеко від входу труби потік стійкий (повністю розвинений). Цей стійкий потік називається ламінарним потоком. Рідина біля стінки труби знаходиться в стані спокою по відношенню до труби. Це називається умовою без ковзання і експериментально утримується для всіх точок, в яких рідина контактує зі стіною. Швидкість рідини збільшується до внутрішньої частини труби, досягаючи максимуму, v max, в центрі. Профіль швидкості поперечного перерізу труби, що демонструє повністю розвинену витрату, показаний на малюнку 28.10. Цей параболічний профіль швидкості має ненульовий градієнт швидкості, який є нормальним для потоку.

clipboard_ec2b574cb1bc02ca3d9a112bae5f2f832.png
Малюнок 28.10 Сталий ламінарний потік в трубі з ненульовим градієнтом швидкості

В'язкість

Завдяки циліндричної геометрії труби циліндричні шари рідини ковзають відносно один одного, в результаті чого між шарами виникають дотичні сили. Тангенціальна сила на площу називається напругою зсуву. В'язкість рідини є мірою опору цьому ковзному руху одного шару рідини по відношенню до іншого шару. Ідеальна рідина не має дотичних сил між шарами. Рідина називається ньютоніаном, якщо сили зсуву на одиницю площі пропорційні градієнту швидкості. Для ньютонівської рідини, що зазнає ламінарного потоку в циліндричній трубі, напруга зсувуσS, задається

σs=ηdvdr

деη - константа пропорційності і називається абсолютною в'язкістю, r - радіальна відстань, що утворює центральну вісь труби, іdv/dr є градієнтом швидкості, нормальним для потоку.

Одиницями СІ по в'язкості є poise =101Pas. Деякі типові значення в'язкості для рідин при заданих температурах наведені в таблиці 1.

Таблиця 1: Коефіцієнти абсолютної в'язкості

\ [\ begin {масив} {||l|l|}
\ hline\ текст {рідина} &\ текст {Коефіцієнт абсолютної в'язкості}\ eta
\\ hline\ текст {масло} & 1-10\ текст {poise}\\ hline
\ текст {вода на} 0^ {\ circ} & 1.79\ times 10^ {-2}\ текст {poise}\\ текст {poise}\\ hline {
Вода в} 100^ {\ коло} & 0,28\ раз 10^ {-2}\ текст {врівноваженість}\
\ лінія\ текст {повітря в} 20^ {\ circ} & 1,81\ раз 10^ {-4}\ текст {poise}\\ hline

\ кінець {масив}\ nonnumber\]

При певній швидкості потоку цей опір раптово збільшується, і частинки рідини більше не слідують прямим лініям, але, здається, рухаються випадковим чином, хоча середній рух все ще вздовж осі труби. Цей тип течії називається турбулентним потоком. Осборн Рейнольдс першим експериментально виміряв ці два типи потоку. Він зміг охарактеризувати перехід між цими двома типами потоку параметром, званим числом Рейнольдса, який залежить від середньої швидкості руху рідини в трубі, діаметра і в'язкості рідини. Точка переходу між потоками відповідає величині числа Рейнольдса, яке пов'язане з раптовим збільшенням тертя між шарами рідини. Багато що після початкових спостережень Рейнольдса було експериментально відзначено, що невелике порушення в ламінарному потоці може швидко рости і виробляти турбулентний потік.

Приклад 28.3 Потік Куетта

Розглянемо потік ньютонівської рідини між двома дуже довгими паралельними пластинами, кожна пластина шириниws, довжини і розділених на відстаньd. Верхня плита рухається з постійноюv0 відносною швидкістю по відношенню до нижньої пластини, (рис. 28.11).

clipboard_e1b431735f621ededa1e4a12753aa17f1.png
Малюнок 28.11 Ламінарний потік між двома пластинами, що рухаються з відносною швидкістюv0

Вибирайте опорну рамку, в якій нижня пластина, розташована на площині вx=0 стані спокою. Вибирайте об'ємний елемент довжиниl і площі поперечного перерізуA, при цьому одна сторона стикається з пластиною в стані спокою, а інша сторона розташована на відстаніx від нижньої пластини. Градієнт швидкості в напрямку, нормальному для потоку, дорівнюєdv/dx. Зсувна сила на об'ємному елементі за рахунок рідини над елементом задається

F(x)=ηAdvdx

Зсувна сила врівноважується силоюF0 зсуву нижньої пластини на елементі, таким, щоF(x)=F0. Звідси

F0=ηAdvdx

Швидкість руху рідини у нижньої пластини дорівнює нулю. Інтегральна версія цього диференціального рівняння тоді

1ηAx=xx=0F0dx=v=v(x)v=0dv

Інтеграція прибутковості

F0ηAx=v(x)

Швидкість рідини у верхній пластині дорівнюєv0, тому постійне напруження зсуву задається

F0A=ηv0d

отже, профіль швидкості

v(x)=v0dx

Цей тип потоку відомий як потік Куетта.

Приклад 28.4 Ламінарний потік в циліндричній трубі.

Розглянемо довгу циліндричну трубу радіусом,r0 в якій рідина піддається ламінарному потоку з кожною частинкою рідини рухається по лінії, паралельної осі труби. Вибирають циліндричний об'ємний елемент довжиниdl і радіусаr, відцентрований уздовж осі труби, як показано на малюнку 28.12. Існує падіння тискуdp<0 по довжині об'ємного елемента, що призводить до зусиль на кожну торцеву кришку. Позначте силу на лівій торцевій заглушціFL=p/A і силу на правій торцевій заглушціFR=(p+dp)/A на праву торцеву заглушку, деA=πr2 - площа поперечного перерізу торцевої заглушки.

clipboard_ed79bc903aa944a280aab7e5e67a063c1.png
Малюнок 28.12: Об'ємний елемент для стійкого ламінарного потоку в трубі

Сили на об'ємний елемент дорівнюють нулю і обумовлені різницею тисків і напругою зсуву; отже

FLFR+σs2πrdl=0

Використовуючи нашу ньютонівську модель для рідини (Рівняння (28.4.30) та виражаючи силу через тиск, Рівняння (28.4.37) стає

dp2ηdlr=dvdr

Рівняння (28.4.38) може бути інтегровано методом поділу змінних з граничними умовамиv(r=0)=vmax. (Нагадаємо, що для ламінарного потоку ньютонівської рідини швидкість рідини завжди дорівнює нулю на поверхні твердого тіла.)

\frac{d p}{2 \eta d l} \int_{r^{\prime}=r}^{r^{\prime}=r_{0}} r^{\prime} d r^{\prime}=\int_{v^{\prime}=v(r)}^{v^{\prime}\left(r=r_{0}\right)=0} d v^{\prime} \nonumber

Тоді інтеграція дає

v(r)=-\frac{d p}{4 \eta d l}\left(r_{0}^{2}-r^{2}\right) \nonumber

Нагадаємо, що тиск падаєd p<0. Максимальна швидкість в центрі

v_{\max }=v(r=0)=-\frac{d p}{4 \eta d l} r_{0}^{2} \nonumber

Для визначення швидкості потоку по трубі вибирають кільце радіусу\boldsymbol{r} і товщини\boldsymbol{r}, орієнтоване нормально на потік. Потік через кільце тоді

v(r) 2 \pi r d r=-\frac{d p \pi}{2 \eta d l}\left(r_{0}^{2}-r^{2}\right) r d r \nonumber

Інтеграція по площі поперечного перерізу труби виходить

\ [\ почати {масив} {л}
Q=\ int_ {r=0} ^ {r=r_ {0}} v (r) 2\ пі r\\
Q=-\ frac {d p\ pi} {2\ ета д л}\ int_ {r=0} ^ {r=r_ {0}}\ лівий (r_ {0} ^ {2} -r {2}\ праворуч) r d r=-\ ліворуч. \ розрив {д р\ пі} {2\ ета д л}\ лівий (r_ {0} ^ {2} r^ {2}/2-r^ {4}/4\ праворуч)\ право|_ {r=0} ^ {r=r_ {0}} =\ frac {\ pi r_ {0} ^ {4}} {8\ eta d l} |d p|
\ кінець {масив}\ nonumber\]

Середня швидкість тоді

v_{\text {ave}}=\frac{Q}{\pi r_{0}^{2}}=-\frac{d p}{8 \eta d l} r_{0}^{2} \nonumber

Зверніть увагу, що різниця тиску та об'ємна витрата пов'язані

|d p|=\frac{8 \eta d l}{\pi r_{0}^{4}} Q \nonumber

яка дорівнює половині максимальної швидкості в центрі труби. Ми можемо переписати рівняння (28.4.45) з точки зору середньої швидкості як

|d p|=\frac{8 \eta d l}{\pi r_{0}^{4}} Q=\frac{64 \eta d l}{v_{a v e} 2 d^{2}} v_{a v e}^{2} \nonumber

d=2 r_{0}де - діаметр труби. Для труби довжиниl і різниці тиску втрати\Delta p напору в трубі визначаються як співвідношення

h_{f}=\frac{|\Delta p|}{\rho g}=\frac{64}{\left(\rho v_{\text {ave}} d / \eta\right)} \frac{v_{\text {me}}^{2}}{2 g} \frac{l}{d} \nonumber

де ми розширили рівняння (28.4.46) на всю довжину труби. Втрата напору також пишеться в терміні коефіцієнта втратk відповідно до

h_{f}=k \frac{v_{\text {ave}}^{2}}{2 g} \nonumber

Для довгої прямої циліндричної труби коефіцієнт втрат можна записати через множник,f кратний еквівалентну довжину труби

k=f \frac{l}{d} \nonumber

Коефіцієнтf можна визначити шляхом порівняння рівнянь (28.4.47) - (28.4.49), що дають

f=\frac{64}{\left(\rho v_{\text {ave }} d / \eta\right)}=\frac{64}{\operatorname{Re}} \nonumber

Reде число Рейнольдса і задається

\operatorname{Re}=\rho v_{\text {ave }} d / \eta \nonumber