14.3: Візуалізація орбіталів

Last updated
Save as PDF

Page ID: 77076

\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

Історично склалося, що енергія доступних орбіталів в електроні була ідентифікована шляхом спостереження довжин хвиль світла, яке буде випромінюватися, коли електрон змінював енергетичні рівні. Поки ми не зрозуміли, що світло квантоване в фотони, було важко пояснити це як різні енергетичні рівні. Однак було визнано, що існують специфічні спектроскопічні «лінії» (тобто довжини хвиль, пов'язані з заданим переходом) для кожного атома. Номенклатура, яка виросла навколо цих ліній, - це те, що дає нам номенклатуру, яку ми використовуємо сьогодні, щоб назвати різні орбіталі. На жаль, причини букв, які ми використовуємо, мають мало спільного з фізикою атома і все, що стосується того, як спектроскопічні лінії виглядали до вчених, які їх ідентифікували. Кожна орбіталь позначається формою\(nx\), де\(n\) знаходиться принципове квантове число і\(x\) являє собою букву, відповідну квантовому числу моменту моменту\(l\). Ця буква призначена\(s\) для орбіталів з\(l=0\), це\(p\) для орбіталів з\(l = 1\); це\(d\) для орбіталів з\(l = 2\); і це\(f\) для орбіталів с\(l = 3\).