4: Змішані стани та оператор щільності
- Page ID
- 76983
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
Поки що ми розглядали стани як вектори в гільбертовому просторі, які, згідно з першим постулатом, містять всю інформацію про систему. Однак насправді ми дуже рідко маємо повну інформацію про систему. Наприклад, система, можливо, взаємодіяла зі своїм середовищем, що вносить деяку невизначеність в наші знання про стан системи. Тому питання полягає в тому, як ми описуємо системи з неповною інформацією. Значна частина сучасних досліджень квантової механіки полягає в отриманні повного контролю над квантовою системою (тобто мінімізувати взаємодію з навколишнім середовищем). Сюди входить область квантової інформації та обчислень. Таким чином, концепція неповної інформації займає центральне місце в сучасній квантовій механіці.