6: Заряджена частинка в магнітному полі
- Page ID
- 76792
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
- 6.1: Заряджена частинка в магнітному полі
- Класично сила на заряджену частинку в електричному та магнітному полі задається силовим законом Лоренца і досить відрізняється від консервативних сил від потенціалів, з якими ми мали справу до цих пір, і рецептом переходу від класичної до квантової механіки - замінивши моменти відповідними похідні оператори—повинні проводитися з більшою обережністю. Ми починаємо з демонстрації того, як закон сили Лоренца виникає класично в формулюваннях Лагранжа та Гамільтона.
Мініатюра: Траєкторія частинки з позитивним або негативним зарядом q під впливом магнітного поля B, яке спрямоване перпендикулярно з екрану. (CC СА-BY 3.0; Яро.п.).