12: Властивості магнітних матеріалів
- Page ID
- 78460
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
- 12.1: Вступ
- Ми визначили магнітні поля\(B\) і\(H\). Для визначення ми відзначили\(B\), що електричний струм, розташований в магнітному полі, відчуває силу під прямим кутом до струму, величина і напрямок цієї сили в залежності від напрямку струму. Ми відповідно визначили\(B\) як рівну максимальній силі на одиницю довжини, що переживається на одиницю струму,
- 12.2: Магнітні ланцюги та закон Ома
- Деяким людям корисно побачити аналогію між системою соленоїдів та різними магнітними матеріалами та простою електричною схемою. Вони бачать його як «магнітопровід».
- 12.3: Намагніченість та сприйнятливість
- \(H\)-поле всередині довгого соленоїда є\(nI\). Якщо всередині соленоїда є розрідження, то B-поле є\( \mu_o H = \mu_o nI\). Якщо ми зараз помістимо залізний стрижень проникності\(\mu\) всередині соленоїда, це не\(H\) зміниться, який залишається\(nI\). Поле B, однак, є зараз\(B=\mu H\). Це більше\(\mu_oH\), ніж, і ми можемо написати\[B = \mu_o(H+M) \]
- 12.4: Діамагнетизм
- Діамагнітні матеріали мають дуже слабку негативну сприйнятливість. Всі матеріали діамагнітні, навіть якщо їх діамагнетизм прихований більшим пара- або феромагнетизмом.
- 12.5: Парамагнетизм
- Діамагнетизм проявляється в атомах і молекулах, які не мають постійного магнітного моменту. Деякі атоми або молекули, однак, мають постійний магнітний момент, і такі матеріали є парамагнітними. Вони все ще повинні бути діамагнітними, але часто парамагнетизм переважує діамагнетизм. Магнітний момент атома молекули, як правило, є порядком магнетона Бора.
- 12.6: Феромагнетизм
- Те, що ми зазвичай вважаємо магнітними матеріалами, є технічно феромагнітними. Сприйнятливість феромагнітних матеріалів, як правило, порядку\(+10^3\)\(10^4\) або навіть більше. Однак феромагнітна сприйнятливість матеріалу досить чутлива до температури, і вище температури, відомої як температура Кюрі, матеріал перестає ставати феромагнітним, і він стає просто парамагнітним.
- 12.7: Антиферомагнетизм
- Сприйнятливість антиферомагнітного матеріалу починається з нуля, а його перетворення в парамагнітний матеріал призводить до збільшення (хоча і невеликого збільшення) його сприйнятливості.
- 12.8: Феррімагнетизм
- Феррімагнетики мають доменну структуру з чергуються магнітними моментами, які спрямовані в протилежні сторони. Але це не призводить до повної скасування намагніченості домену.
Мініатюра: шматок феромагнітного матеріалу, який не намагнічений, де доменні полюси не вирівняні. (http://www.itacanet.org).