9: Магнітний потенціал
- Page ID
- 78420
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
- 9.1: Введення в магнітний потенціал
- Сила на заряді q в магнітному полі дорівнює Qv×b. Ця сила (сила Лоренца) залежить не тільки від положення частинки, але і від її швидкості (швидкості і напрямку). При цьому сила не консервативна. Це говорить про те, що, можливо, ми не можемо виразити магнітне поле просто як градієнт скалярної потенційної функції - і це правильно; ми не можемо.
- 9.5: Розбіжність
- Як і саме магнітне поле, лінії магнітного векторного потенціалу утворюють замкнуті петлі (за винятком нескінченно довгого прямого провідного дроту, в цьому випадку вони є нескінченно довгими прямими лініями). Тобто A не має джерел або потоків, або, іншими словами, його розбіжність скрізь нульова.