Проста модель газофазних реакцій вважає реакцію, що відбувається між двома твердими сферичними частинками. Незважаючи на надмірне спрощення, ця модель дозволяє нам розробити рівняння, що описує кінетику реакції, яку ми можемо вдосконалити при подальших модифікаціях моделі.
У попередньому розділі передбачалося, що всі зіткнення з достатньою енергією призведуть до реакції між Q і B частинками. Це нереальне припущення, оскільки не всі зіткнення відбуваються при правильному вирівнюванні частинок.
У попередньому розділі проста модель жорсткої сфери для зіткнень була модифікована, щоб врахувати той факт, що не кожне зіткнення частинок відбувалося з достатньою енергією, щоб призвести до реакції. Модель лінії центрів передбачала, що всі стикаються частинки були сферами, але ми знаємо, що це точно не так. Таким чином, нам потрібно модифікувати модель зіткнення з урахуванням орієнтації несферичних частинок.
До цього моменту ми розробили модель зіткнення, яка включає розглянуту кінетичну енергію стикаються частинок, переріз удару частинок та відносну орієнтацію частинок. З кожним доданим фактором модель більш детально описує отримані експериментально результати. У цьому розділі ми додамо внутрішню енергію частинок до моделі.
Ми застосуємо систему координат центру маси до бімолекулярної реакції ідеальних газів, щоб розробити вдосконалену модель кінетики реакції, яка створює теоретичні значення, які більш точно представляють експериментальні результати.
Перехрещені молекулярний промінь експерименти хімічні експерименти, де два пучки атомів або молекул стикаються разом, щоб вивчити динаміку хімічної реакції. Ці експерименти можуть виявити окремі реактивні зіткнення, а також визначити розподіл швидкостей і кут розсіювання продуктів реакції.
У цьому розділі ми обговорюємо розподіл фіксованої повної енергії зіткнення між внутрішньою енергією продуктів і поступальною енергією продуктів в реакції атома F з молекулою дейтерію з утворенням атома D і молекули DF. Зокрема, ми розглянемо коливальні стани молекули DF, які можуть бути заселені.
У цьому розділі описано, як дані експериментів з перехрещеним молекулярним пучком дозволяють описати швидкість і кутовий розподіл частинок, що утворюються простим бімолекулярним зіткненням. Як зазначалося в попередньому розділі, внутрішня вібраційна енергія виробів буде впливати на швидкість і розподіл.
У попередньому розділі ми вивчали реакцію відскоку, в якій переважна більшість молекул DF відскакує від зіткнення з D2 назад до загального напрямку, з якого вони прийшли. У цьому розділі ми розглянемо реакції, в яких більшість молекул продукту продовжують рухатися далі після зіткнення в тому ж напрямку, в якому йшли молекули реагентів-попередників, і реакції, в яких продукти однаково розходяться як у прямому, так і в зворотному напрямках.
У цьому заключному розділі про динаміку реакцій ми включимо потенційну енергію реагуючих молекул в нашу спробу описати шлях від реагентів до продуктів. Цей новий енергетичний термін призведе нас до розвитку перехідного стану, енергетичного бар'єру між реагентами і продуктами.
