24.6: Функція поступального розділення ідеального газу
- Page ID
- 22139
Ми можемо використовувати наближення Стірлінга, щоб записати поступальний внесок\({ \ln Z_{IG}\ }\) на моль ідеального газу. Це
\[ \ln \left[\frac{\left(z_t\right)^{\overline{N}}}{\overline{N}!}\right] =\overline{N} \ln z_t -\overline{N} \ln \overline{N} +\overline{N}=\overline{N}+\overline{N} \ln \frac{z_t}{\overline{N}}\]
(Ми опускаємо інші фактори в наближенні Стірлінга. Їх внесок у обчислювані нами термодинамічні значення менший, ніж невизначеність, введена похибками вимірювань у використовуваних нами молекулярних параметрах.) У розділі 24.3 ми знаходимо функцію молекулярного розділення для перекладу:
\[z_t= \left(\frac{2\pi mkT}{h^2}\right)^{3/2}V\]
Для одного моля ідеальний газ,\(\overline{V}={\overline{N}kT}/{P}\). Поступальний внесок у функцію розділення для одного моля ідеального газу стає
\[ \ln \left[\frac{\left(z_t\right)^{\overline{N}}}{\overline{N}!}\right] =\overline{N}+\overline{N} \ln \left[ \left(\frac{2\pi mkT}{h^2}\right)^{3/2}\frac{\overline{V}}{\overline{N}}\right] =\overline{N}+\overline{N} \ln \left[\left(\frac{2\pi mkT}{h^2}\right)^{3/2}\frac{kT}{P}\right]\]