Loading [MathJax]/jax/element/mml/optable/GeneralPunctuation.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

6.6: Моменти та центри мас

  • Edwin “Jed” Herman & Gilbert Strang
  • OpenStax

Цілі навчання
  • Знайдіть центр маси об'єктів, розподілених уздовж лінії.
  • Знайдіть центр маси тонкої пластинки.
  • Використовуйте симетрію, щоб допомогти знайти центроїд тонкої пластини.
  • Застосовуємо теорему Паппуса для обсягу.

У цьому розділі ми розглянемо центри мас (також звані центроїдами, при певних умовах) і моменти. Основною ідеєю центру мас є поняття точки балансування. Багато з нас бачили виконавців, які крутять пластини на кінцях палиць. Виконавці намагаються тримати кілька з них обертаються, не дозволяючи жодному з них впасти. Якщо ми подивимось на одну тарілку (не обертаючи її), на тарілці є солодка пляма, де вона ідеально балансує на палиці. Якщо ми покладемо палицю де-небудь, крім цього солодкого плями, тарілка не врівноважується, і вона падає на землю. (Ось чому виконавці крутять пластини; спина допомагає утримувати пластини від падіння, навіть якщо палиця знаходиться не зовсім в потрібному місці.) Математично це солодке пляма називається центром маси тарілки.

У цьому розділі ми спочатку розглядаємо ці поняття в одновимірному контексті, потім розширюємо наш розвиток, щоб розглянути центри мас двовимірних областей і симетрії. Останній, ми використовуємо центроїди, щоб знайти обсяг певних твердих тіл шляхом застосування теореми Паппуса.

Центр мас і моментів

Почнемо з погляду на центр маси в одновимірному контексті. Розглянемо довгу тонку дріт або стрижень мізерно малої маси, що спирається на точку опори, як показано на малюнку6.6.1a. Тепер припустимо, ми розміщуємо об'єкти, що мають масиm1d1 іm2 на відстанях іd2 від точки опори відповідно, як показано на малюнку6.6.1b.

Ця цифра має два зображення. Перше зображення являє собою горизонтальну лінію поверх рівностороннього трикутника. Являє собою стрижень на точці опори. Друге зображення таке ж, як і перше з двома квадратами на лінії. Вони маркуються msub1 і msub2. Відстань від msub1 до точки опори дорівнює dsub1. Відстань від msub2 до точки опори дорівнює dsub2.
Малюнок6.6.1: (а) Тонкий стрижень спирається на точку опори. (б) Маси розміщуються на стрижні.

Найбільш поширеним реальним прикладом такої системи є гойдалки на ігровому майданчику, або teeter-totter, коли діти різної ваги сидять на різній відстані від центру. На гойдалках, якщо одна дитина сидить на кожному кінці, важча дитина опускається вниз, а легша дитина піднімається в повітря. Якщо важча дитина ковзає у напрямку до центру, хоча, гойдалки балансує. Застосовуючи це поняття до мас на стрижні, відзначимо, що маси врівноважують один одного тоді і тільки тоді, коли

m1d1=m2d2.

Ця цифра є зображенням осі х. На осі є точка з позначкою x bar. Також на осі є точка xsub1 з квадратом над нею. Усередині квадрата знаходиться мітка msub1. На осі також є точка xsub2. Над цією точкою знаходиться квадрат. Усередині квадрата знаходиться мітка msub2.
Малюнок6.6.2: Центр масˉx - це точка балансу системи.

У прикладі гойдалок ми врівноважували систему, переміщуючи маси (дітей) щодо точки опори. Однак нас дійсно цікавлять системи, в яких маси не дозволяють рухатися, а замість цього ми збалансуємо систему, рухаючи точку опори. Припустимо, у нас є дві точкові масиm2,m1 причому, розташовані на числовій лінії в точкахx1 іx2, відповідно (рис.6.6.2). Центр маси - це точкаˉx, де слід розмістити точку опори, щоб зробити баланс системи.

Таким чином, ми маємо

m1|x1ˉx|=m2|x2ˉx|m1(ˉxx1)=m2(x2ˉx)m1ˉxm1x1=m2x2m2ˉxˉx(m1+m2)=m1x1+m2x2

або

ˉx=m1x1+m2x2m1+m2

Вираз в чисельнику Equation\ ref {COM}m1x1+m2x2, називається першим моментом системи щодо походження. Якщо контекст зрозумілий, ми часто скидаємо слово першим і просто називаємо цей вираз моментом системи. Вираз в знаменнику,m1+m2, - це загальна маса системи. Таким чином, центр мас системи - це точка, в якій можна було б сконцентрувати загальну масу системи, не змінюючи моменту.

Ця ідея не обмежується лише двома точковими масами. Загалом, якщоn маси,m1,m2,,mn, розміщуються на числовій лінії в точкахx1,x2,,xn, відповідно, то центр мас системи задається

ˉx=ni=1mixini=1mi

Центр маси об'єктів на лінії

m1,m2,,mnДозволяти точкові маси, розміщені на числовій лінії в точкахx1,x2,,xn, відповідно, і нехайm=ni=1mi позначають загальну масу системи. Потім момент системи щодо походження задається

M=ni=1mixi

а центр маси системи задається

ˉx=Mm.

Ми застосуємо цю теорему в наступному прикладі.

Приклад6.6.1: Finding the Center of Mass of Objects along a Line

Припустимо, чотири точкові маси розміщуються на числовій лінії наступним чином:

  • m1=30kg,розміщений наx1=2m
  • m2=5kg,розміщений наx2=3m
  • m3=10kg,розміщений наx3=6m
  • m4=15kg,розміщений наx4=3m.

Рішення

Знайдіть момент системи щодо походження і знайдіть центр мас системи.

Для початку нам потрібно обчислити момент системи (Equation\ ref {moment}):

M=4i=1mixi=60+15+6045=30.

Тепер, щоб знайти центр мас, нам знадобиться загальна маса системи:

m=4i=1mi=30+5+10+15=60kg

Тоді ми маємо (від Рівняння\ ref {coM2a})

\bar{x}–=\dfrac{M}{m}=−\dfrac{30}{60}=−\dfrac{1}{2}.

Центр маси розташований на 1/2 м зліва від початку.

Вправа\PageIndex{1}

Припустимо, чотири точкові маси розміщуються на числовій лінії наступним чином:

  • m_1=12\,kgрозміщений наx_1=−4m
  • m_2=12\,kgрозміщений наx_2=4m
  • m_3=30\,kgрозміщений наx_3=2m
  • m_4=6\,kg,розміщений наx_4=−6m.

Знайдіть момент системи щодо походження і знайдіть центр мас системи.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

M=24,\bar{x}=\dfrac{2}{5}m

Ми можемо узагальнити це поняття, щоб знайти центр мас системи точкових мас у площині. m_1Дозволяти точка маса розташована(x_1,y_1) в точці в площині. Потім моментM_x маси по відношенню доx -осі задається поM_x=m_1y_1. Аналогічно моментM_y по відношенню доy -осі задається

M_y=m_1x_1. \nonumber

Зверніть увагу, щоx -координата точки використовується для обчислення моменту щодоy -осі, і навпаки. Причина в тому, щоx -координата дає відстань від маси точки доy -осі, аy -координата дає відстань доx -осі (див. Наступний малюнок).

Ця цифра є зображенням осі х. На осі є точка з позначкою x bar. Також на осі є точка xsub1 з квадратом над нею. Усередині квадрата знаходиться мітка msub1. На осі також є точка xsub2. Над цією точкою знаходиться квадрат. Усередині квадрата знаходиться мітка msub2.
Малюнок\PageIndex{3}: Точкова масаm_1 розташована(x_1,y_1) в точці площини.

Якщо у нас є кілька точкових мас уxy -площині, ми можемо використовувати моменти щодоx - іy -осей для обчисленняx - іy -координат центру маси системи.

Центр маси об'єктів у площині

Дозволятиm_1m_2,,...,m_n бути точковими масами, розташованими вxy -площині в точках(x_1,y_1),(x_2,y_2),…,(x_n,y_n), відповідно, і нехай\displaystyle m=\sum_{i=1}^nm_i позначають загальну масу системи. Тоді моментиM_x іM_y системи щодоx - іy -осей, відповідно, задаються

M_x=\sum_{i=1}^nm_iy_i \label{COM1}

і

M_y=\sum_{i=1}^nm_ix_i. \label{COM2}

Також координатами центру мас(\bar{x},\bar{y}) системи є

\bar{x}=\dfrac{M_y}{m} \label{COM3}

і

\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}. \label{COM4}

Наступний приклад демонструє, як до центру маси можуть застосовуватися формули (Equations\ ref {COM1} -\ ref {COM4}).

Приклад\PageIndex{2}: Finding the Center of Mass of Objects in a Plane

Припустимо, три точкові маси розміщуються вxy -площині наступним чином (припустимо, координати задані в метрах):

  • m_1=2\,kgрозміщений на(−1,3),
  • m_2=6\,kgрозміщений на(1,1),
  • m_3=4\,kgрозміщений на(2,−2).

Знайдіть центр маси системи.

Рішення

Спочатку обчислюємо загальну масу системи:

m=\sum_{i=1}^3m_i=2+6+4=12\,kg. \nonumber

Далі ми знаходимо моменти щодоx - іy -осей:

\begin{align*} M_y &=\sum_{i=1}^3m_ix_i=−2+6+8=12, \\[4pt] M_x &=\sum_{i=1}^3m_iy_i=6+6−8=4. \end{align*}

Тоді у нас є

\bar{x}=\dfrac{M_y}{m}=\dfrac{12}{12}=1 \nonumber

і

\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}=\dfrac{4}{12}=\dfrac{1}{3}. \nonumber

Центр маси системи знаходиться(1,1/3), в метрах.

Вправа\PageIndex{2}

Припустимо, три точкові маси розміщуються на числовій лінії наступним чином (припустимо, координати задані в метрах):

  • m_1=5\,kg,розміщений на(−2,−3),
  • m_2=3\, kg,розміщений на(2,3),
  • m_3=2\, kg,розміщений на(−3,−2).

Знайдіть центр маси системи.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

(−1,−1)м

Центр маси тонких пластин

Поки ми розглянули системи точкових мас на прямій і в площині. Тепер, замість того, щоб мати масу системи, зосереджену в дискретних точках, ми хочемо подивитися на системи, в яких маса системи розподіляється безперервно по тонкому аркушу матеріалу. Для наших цілей ми припускаємо, що лист досить тонкий, щоб до нього можна було ставитися так, ніби він двомірний. Такий лист називається ламіном. Далі ми розробляємо прийоми, щоб знайти центр маси пластинки. У цьому розділі ми також припускаємо, що щільність пластинки постійна.

Ламіни часто представлені двовимірною областю в площині. Геометричний центр такої області називається її центроїдом. Оскільки ми припустили, що щільність пластинки постійна, центр маси пластинки залежить тільки від форми відповідної області в площині; від щільності він не залежить. При цьому центр маси пластинки відповідає центроїду окресленої області в площині. Як і в системах точкових мас, нам потрібно знайти загальну масу пластинки, а також моменти ламіни по відношенню доx - іy -осей.

Спочатку розглянемо пластинку у формі прямокутника. Нагадаємо, що центр маси пластинки - це точка, де пластинка балансує. Для прямокутника ця точка є горизонтальним і вертикальним центром прямокутника. Виходячи з цього розуміння, зрозуміло, що центр маси прямокутної ламіни - це точка, де перетинаються діагоналі, що є результатом принципу симетрії, і це заявлено тут без доказів.

Принцип симетрії

Якщо областьR симетрична щодо лініїl, то центроїдR лежить наl.

Перейдемо до більш загальних ламінам. Припустимо, у нас є пластинка, обмежена вище графіком безперервної функціїf(x), нижчеx -віссю, а зліва і справа лініямиx=a іx=b, відповідно, як показано на наступному малюнку.

Це зображення є графом y=f (x). Він знаходиться в першому квадранті. Під кривою знаходиться затінена область з позначкою «R». Затінена область обмежена ліворуч у x = a, а праворуч у x=b.
Малюнок\PageIndex{4}: Область в площині, що представляє пластинку.

Як і в системах точкових мас, для знаходження центру мас пластинки нам потрібно знайти загальну масу пластинки, а також моменти пластинки по відношенню доx - іy -осей. Як ми робили багато разів раніше, ми наближаємо ці величини, розділивши інтервал[a,b] і будуючи прямокутники.

Боi=0,1,2,…,n, нехайP={x_i} буде звичайна перегородка[a,b]. Нагадаємо, що ми можемо вибрати будь-яку точку в межах інтервалу[x_{i−1},x_i] як нашуx^∗_i. У цьому випадку миx^∗_i хочемо бути x -координатою центроїда наших прямокутників. Таким чином, дляi=1,2,…,n, ми вибираємоx^∗_i∈[x_{i−1},x_i] таку, щоx^∗_i є середньою точкою інтервалу. Тобто,x^∗_i=(x_{i−1}+x_i)/2. Тепер дляi=1,2,…,n, побудови прямокутника висотиf(x^∗_i)[x_{i−1},x_i]. на Центр маси цього прямокутника,(x^∗_i,(f(x^∗_i))/2), як показано на наступному малюнку.

Ця цифра є графіком кривої з маркуванням f (x). Він знаходиться в першому квадранті. Під кривою і над віссю х розташований вертикальний затінений прямокутник. висота прямокутника позначена f (xsubi). Також subi = f (xsubi/2).
Малюнок\PageIndex{5}: Представницький прямокутник пластинки.

Далі нам потрібно знайти загальну масу прямокутника. ρДозволяти представляти щільність пластинки (зверніть увагу, щоρ є постійною). При цьомуρ виражається в перерахунку на масу на одиницю площі. Таким чином, щоб знайти загальну масу прямокутника, помножимо площу прямокутника наρ. Потім маса прямокутника задається поρf(x^∗_i)Δx.

Щоб отримати приблизну масу пластинки, складаємо маси всіх прямокутників, щоб вийшло

m≈\sum_{i=1}^nρf(x^∗_i)Δx. \label{eq51}

Рівняння\ ref {eq51} є сумою Рімана. Беручи межу, якn→∞ дає точну масу пластинки:

\begin{align*} m &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρf(x^∗_i)Δx \\[4pt] &=ρ∫^b_af(x)dx. \end{align*}

Далі обчислюємо момент пластинки по відношенню до осі х. Повертаючись до представницького прямокутника, згадаємо його центр мас(x^∗_i,(f(x^∗_i))/2). Нагадаємо також, що трактування прямокутника так, ніби це точкова маса, розташована в центрі маси, не змінює моменту. Таким чином, момент прямокутника щодо осі х задається масою прямокутникаρf(x^∗_i)Δx, помноженої на відстань від центру мас до осі х:(f(x^∗_i))/2. Тому момент щодо осі х прямокутникаρ([f(x^∗_i)]^2/2)Δx. складаємо моменти прямокутників і приймаючи межу одержуваної суми Рімана, бачимо, що момент ламіни по відношенню до осі х дорівнює

\begin{align*}M_x &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρ\dfrac{[f(x^∗_i)]^2}{2}Δx \\[4pt] &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx.\end{align*}

Виводимо момент щодо осі y аналогічно, зазначивши, що відстань від центру мас прямокутника до осі y дорівнюєx^∗_i. Тоді момент пластинки по відношенню до осі y задається

\begin{align*}M_y &=\lim_{n→∞}\sum_{i=1}^nρx^∗_if(x^∗)i)Δx\\[4pt] &=ρ∫^b_axf(x)dx.\end{align*}

Знаходимо координати центру мас шляхом ділення моментів на загальну масу, щоб дати\bar{x}=M_y/m і\bar{y}=M_x/m. Якщо ми уважно подивимося на вирази дляM_x,M_y, іm, ми помічаємо, що константаρ скасовує, коли\bar{x} і\bar{y} обчислюються.

Ми узагальнюємо ці висновки в наступній теоремі.

Центр маси тонкої пластини в площині XY

Нехай R позначає область, обмежену вище графіком безперервної функціїf(x), нижче - віссю x, а зліва і справа лініямиx=a іx=b відповідно. Нехайρ позначимо щільність пов'язаної з нею пластинки. Тоді ми можемо зробити такі твердження:

  1. Маса пластинки становитьm=ρ∫^b_af(x)dx. \label{eq4a}
  2. МоментиM_x іM_y ламіни по відношенню до осей x - і y -відповідно єM_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx\label{eq4b} іM_y=ρ∫^b_axf(x)dx.\label{eq4c}
  3. Координати центру мас(\bar{x},\bar{y}) є\bar{x}=\dfrac{M_y}{m} \label{eq4d} і\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}. \label{eq4e}

У наступному прикладі ми використовуємо цю теорему, щоб знайти центр маси пластинки.

Приклад\PageIndex{3}: Finding the Center of Mass of a Lamina

Нехай R - область, обмежена вище графіком функціїf(x)=\sqrt{x} і нижче по осі x через інтервал[0,4]. Знайдіть центроїд області.

Рішення

Регіон зображений на наступному малюнку.

Ця цифра є графіком кривої f (x) =квадратний корінь (x). Це зростаюча крива в першому квадранті. Під кривою над віссю х є затінена область. Він починається з x = 0 і обмежується праворуч при x = 4.
Малюнок\PageIndex{6}: Знаходження центру маси пластинки.

Оскільки нас просять лише центроїд області, а не масу або моменти пов'язаної пламіни, ми знаємо, що постійна щільностіρ скасовується з розрахунків в кінцевому підсумку. Тому заради зручності припустимоρ=1.

Для початку нам потрібно обчислити загальну масу (Equation\ ref {eq4a}):

\begin{align*} m &=ρ∫^b_af(x)dx \\[4pt] &=∫^4_0\sqrt{x}dx \\[4pt] &=\dfrac{2}{3}x^{3/2}∣^4_0 \\[4pt] &=\dfrac{2}{3}[8−0] \\[4pt] &=\dfrac{16}{3}. \end{align*}

Далі обчислюємо моменти (Рівняння\ ref {eq4d}):

\begin{align*} M_x &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx \\[4pt] &=∫^4_0\dfrac{x}{2}dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{4}x^2∣^4_0 \\[4pt] &=4 \end{align*}

і (Рівняння\ ref {eq4c}):

\begin{align*} M_y &=ρ∫^b_axf(x)dx \\[4pt] &=∫^4_0x\sqrt{x}dx \\[4pt] &=∫^4_0x^{3/2}dx \\[4pt] &=\dfrac{2}{5}x^{5/2}∣^4_0 \\[4pt] &=\dfrac{2}{5}[32−0] \\[4pt] &=\dfrac{64}{5}. \end{align*}

Таким чином, ми маємо (Рівняння\ ref {eq4d}):

\begin{align*} \bar{x} &=\dfrac{M_y}{m} \\[4pt] &=\dfrac{64/5}{16/3} \\[4pt] &=\dfrac{64}{5}⋅\dfrac{3}{16} \\[4pt] &=\dfrac{12}{5} \end{align*}

і (Рівняння\ ref {eq4e}):

\begin{align*} \bar{y} &=\dfrac{M_x}{y} \\[4pt] &=\dfrac{4}{16/3} \\[4pt] &=4⋅\dfrac{3}{16} \\[4pt] &=\dfrac{3}{4}. \end{align*}

Центроїд області - це(12/5,3/4).

Вправа\PageIndex{3}

RДозволяти область обмежена вище графіком функціїf(x)=x^2 і нижче по осі x через інтервал[0,2]. Знайти центроїд області.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

Центроїд області - це(3/2,6/5).

Ми можемо адаптувати цей підхід, щоб знайти центроїди більш складних регіонів. Припустимо, наша область обмежена вище графіком безперервної функціїf(x), як і раніше, але тепер, замість того, щоб нижня межа для області була осі x, припустимо, область обмежена нижче графіком другої безперервної функціїg(x), як показано на малюнку\PageIndex{7}.

Ця цифра є графіком першого квадранта. Він має дві криві. Вони маркуються f (x) і g (x). f (x) знаходиться вище g (x). Між кривими знаходиться затінена область з позначкою «R». Затінена область ліворуч обмежена x=a, а праворуч - x=b.
Малюнок\PageIndex{7}: Область між двома функціями.

Знову поділяємо інтервал[a,b] і будуємо прямокутники. Представницький прямокутник зображений на малюнку\PageIndex{8}.

Ця цифра є графіком першого квадранта. Він має дві криві. Вони маркуються f (x) і g (x). f (x) знаходиться вище g (x). У проміжках між кривими знаходиться затінений прямокутник.
Малюнок\PageIndex{8}: Представницький прямокутник області між двома функціями.

Зверніть увагу, що центроїд цього прямокутника є(x^∗_i,(f(x^∗_i)+g(x^∗_i))/2). Ми не будемо розглядати всі деталі розробки суми Рімана, але давайте розглянемо деякі ключові кроки. При розробці формул для маси пластинки і моменту щодо осі y задається висота кожного прямокутникаf(x^∗_i)−g(x^∗_i), що призводить до виразуf(x)−g(x) в integrands.

При розробці формули для моменту щодо осі х момент кожного прямокутника знаходять множенням площі прямокутника,ρ[f(x^∗_i)−g(x^∗_i)]Δx, на відстань центроїда відx -осі(f(x^∗_i)+g(x^∗_i))/2, що даєρ(1/2){[f(x^∗_i)]^2−[g(x^∗_i)]^2}Δx. Підсумовуючи ці висновки, ми дійдемо до наступної теореми.

Центр маси ламіни, обмеженої двома функціями

RПозначимо область, обмежену вище графіком безперервної функціїf(x), нижче графіком неперервної функціїg(x), а зліва і справа - лініямиx=a іx=b відповідно. Нехайρ позначимо щільність пов'язаної з нею пластинки. Тоді ми можемо зробити такі твердження:

  1. Маса пластинки становитьm=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
  2. МоментиM_x іM_y пластинки по відношенню до осей х і у відповідно єM_x=ρ∫^b_a12([f(x)]^2−[g(x)]^2)dx \nonumber іM_y=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber
  3. Координати центру мас\bar{x},\bar{y}) є\bar{x}=\dfrac{M_y}{m} \nonumber і\bar{y}=\dfrac{M_x}{m} \nonumber

Ми проілюструємо цю теорему в наступному прикладі.

Приклад\PageIndex{4}: Finding the Centroid of a Region Bounded by Two Functions

Нехай R - область, обмежена вище графіком функціїf(x)=1−x^2 і нижче графіком функціїg(x)=x−1. Знайти центроїд області.

Рішення

Регіон зображений на наступному малюнку.

Ця цифра є графіком. Він має дві криві. Вони маркуються f (x) =1-x^2 і g (x) =x-1. У проміжках між кривими знаходиться затінена область. Затінена область ліворуч обмежена x=a, а праворуч - x=b.
Малюнок\PageIndex{9}: Знаходження центроїда області між двома кривими.

Графіки функцій перетинаються в(−2,−3) і(1,0), тому ми інтегруємо від −2 до 1. Ще раз, заради зручності, припустимоρ=1.

Для початку нам потрібно розрахувати загальну масу:

\begin{align*} m &=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}[1−x^2−(x−1)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}(2−x^2−x)dx \\[4pt] &=\left[2x−\dfrac{1}{3}x^3−\dfrac{1}{2}x^2\right]∣^1_{−2} \\[4pt] &=\left[2−\dfrac{1}{3}−\dfrac{1}{2}\right]−\left[−4+\dfrac{8}{3}−2\right]\\[4pt] &=\dfrac{9}{2}. \end{align*}

Далі обчислюємо моменти:

\begin{align*} M_x&=ρ∫^b_a\dfrac{1}{2}([f(x)]^2−[g(x)]^2)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^1_{−2}((1−x^2)^2−(x−1)^2)dx\\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^1_{−2}(x^4−3x^2+2x)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2} \left[\dfrac{x^5}{5}−x^3+x^2\right]∣^1_{−2}\\[4pt] &=−\dfrac{27}{10} \end{align*}

і

\begin{align*} M_y &=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx \\[4pt] &=∫^1_{−2}x[(1−x^2)−(x−1)]dx\\[4pt] &=∫^1_{−2}x[2−x^2−x]dx\\[4pt] &=∫^1_{−2}(2x−x^4−x^2)dx \\[4pt] &=\left[x^2−\dfrac{x^5}{5}−\dfrac{x^3}{3}\right]∣^1_{−2}\\[4pt] &=−\dfrac{9}{4}. \end{align*}

Тому у нас є

\begin{align*} \bar{x} &=\dfrac{M_y}{m}\\[4pt] &=−\dfrac{9}{4}⋅\dfrac{2}{9}\\[4pt] &=−\dfrac{1}{2} \end{align*}

і

\begin{align*} \bar{y} &=\dfrac{M_x}{y}\\[4pt] &=−\dfrac{27}{10}⋅\dfrac{2}{9}\\[4pt] &=−\dfrac{3}{5}. \end{align*}

Центроїд області - це(−(1/2),−(3/5)).

Вправа\PageIndex{4}

RДозволяти область, обмежена вище графіком функціїf(x)=6−x^2 і нижче графіком функціїg(x)=3−2x. Знайти центроїд області.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

Центроїд області - це(1,13/5).

Принцип симетрії

Принцип симетрії ми заявляли раніше, коли дивилися на центроїд прямокутника. Принцип симетрії може стати великою підмогою при знаходженні центроїдів областей, які є симетричними. Розглянемо наступний приклад.

Приклад\PageIndex{5}: Finding the Centroid of a Symmetric Region

Нехай R - область, обмежена вище графіком функціїf(x)=4−x^2 і нижче по осі x. Знайдіть центроїд області.

Рішення

Регіон зображений на наступному малюнку

Ця цифра є графіком функції f (x) =4-x^2. Це перевернута парабола. Область під параболою над віссю х затінюється. Крива перетинає вісь x при x = -2 і x = 2.
Малюнок\PageIndex{10}: Ми можемо використовувати принцип симетрії, щоб допомогти знайти центроїд симетричної області.

Область симетрична по відношенню до осі y. Тому x-координата центроїда дорівнює нулю. Нам потрібно тільки розрахувати\bar{y}. Ще раз, заради зручності, припустимоρ=1.

Спочатку розрахуємо загальну масу:

\begin{align*} m &=ρ∫^b_af(x)dx \\[4pt] &=∫^2_{−2}(4−x^2)dx \\[4pt] &=\left[4x−\dfrac{x^3}{3}\right]∣^2_{−2} \\[4pt] &=\dfrac{32}{3}. \end{align*}

Далі обчислюємо моменти. Нам знадобляться тількиM_x:

\begin{align*} M_x &=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}∫^2_{−2}\left[4−x^2\right]^2dx =\dfrac{1}{2}∫^2_{−2}(16−8x^2+x^4)dx \\[4pt] &=\dfrac{1}{2}\left[\dfrac{x^5}{5}−\dfrac{8x^3}{3}+16x\right]∣^2_{−2}=\dfrac{256}{15} \end{align*}

Тоді у нас є

\bar{y}=\dfrac{M_x}{y}=\dfrac{256}{15}⋅\dfrac{3}{32}=\dfrac{8}{5}. \nonumber

Центроїд області - це(0,8/5).

Вправа\PageIndex{5}

RДозволяти область обмежена вище графіком функціїf(x)=1−x^2 і нижче поx -осі. Знайдіть центроїд області.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

Центроїд області - це(0,2/5).

Гранд-Каньйон Skywalk

Великий каньйон Skywalk відкрився для публіки 28 березня 2007 року. Це інженерне диво - це оглядовий майданчик у формі підкови, підвішений на 4000 футів над річкою Колорадо на західному краю Гранд-Каньйону. Його кришталево чиста скляна підлога дозволяє приголомшливий вид на каньйон внизу (див. Наступний малюнок).

Ця фігура є зображенням Гранд-Каньйону Skywalk. Це будівля на краю каньйону з доріжкою, що простягається над каньйоном.
Ілюстрація\PageIndex{11}: З Гранд-Каньйону Skywalk відкривається чудовий вид на каньйон. (кредит: 10da_ralta, Вікісховище)

Skywalk - це консольна конструкція, що означає, що оглядовий майданчик простягається над ободом каньйону, без видимих засобів підтримки під ним. Незважаючи на відсутність видимих опорних стійок або підкосів, консольні конструкції сконструйовані так, щоб бути дуже стійкими, і Skywalk не є винятком. Оглядовий майданчик міцно прикріплений до опорних стовпів, які простягаються на 46 футів вниз в корінну скелю. Структура була побудована, щоб протистояти вітрам 100 миль/год і землетрусу магнітудою 8,0 в межах 50 миль, і здатна підтримувати понад 70 000 000 фунтів.

Одним з факторів, що впливають на стійкість Skywalk, є центр ваги конструкції. Ми розрахуємо центр ваги Skywalk, і вивчимо, як змінюється центр ваги, коли туристи виходять на оглядовий майданчик.

Оглядовий майданчик має П-подібну форму. Ноги U мають ширину 10 футів і починаються на суші, під центром відвідувачів, 48 футів від краю каньйону. Платформа простягається на 70 футів над краєм каньйону.

Щоб обчислити центр мас конструкції, розглядаємо її як пластинку і використовуємо двовимірну область в xy-площині для представлення платформи. Ми починаємо з поділу регіону на три субрегіони, щоб ми могли розглянути кожен субрегіон окремо. Перша область, позначенаR_1, складається з вигнутої частини U. моделюємо уR_1 вигляді напівкруглого кільця, з внутрішнім радіусом 25 футів і зовнішнім радіусом 35 футів, центрованим у початку (рис.\PageIndex{12}).

Цей малюнок є ескізом доріжки Гранд-Каньйону. Він знаходиться на системі координат xy. Доріжка має перевернуту форму «u». Він був розділений на три регіони. Перша область вгорі має маркування «Rsub1». Це півколо з зовнішнім радіусом 35 футів і внутрішнім радіусом 25 футів. Друга область має маркування «Rsub2». Він має два прямокутника шириною 10 футів кожен і висотою 35 футів. Третя область має маркування «Rsub3» і являє собою два прямокутника. Вони мають ширину 10 футів і висоту 48 футів. Вони являють собою частину доріжки всередині центру відвідувачів.
Малюнок\PageIndex{12}: Ми моделюємо Skywalk з трьома субрегіонами.

Ноги платформи, що простягаються 35 футів міжR_1 стіною каньйону, складають другий субрегіон,R_2. Останній, кінці ніг, які простягаються 48 футів під центром відвідувачів, складають третій субрегіон,R_3. Припустимо, що щільність пламіни постійна і припустимо, що загальна вага платформи становить 1 200 000 фунтів (не враховуючи вагу центру відвідувачів; ми розглянемо це пізніше). Використовуватиg=32\;ft/sec^2.

  1. Обчислити площу кожної з трьох підобластей. Зверніть увагу, що області областейR_2 іR_3 повинні включати тільки області ніг, а не відкритий простір між ними. Круглі відповіді на найближчий квадратний фут.
  2. Визначте масу, пов'язану з кожним з трьох підобластей.
  3. Обчисліть центр маси кожної з трьох підобластей.
  4. Тепер розглядайте кожну з трьох підобластей як точкову масу, розташовану в центрі маси відповідної субобласті. Використовуючи це уявлення, обчислити центр маси всієї платформи.
  5. Припустимо, що центр відвідувачів важить 2,200,000 фунтів, з центром маси, відповідним центруR_3 маси з.Трактування центру відвідувачів як точкової маси, перерахуйте центр маси системи. Як змінюється центр маси?
  6. Хоча Skywalk був побудований для обмеження кількості людей на оглядовому майданчику до 120, платформа здатна підтримувати до 800 осіб вагою 200 фунтів кожен. Якби всі 800 чоловік були допущені на платформу, і всі вони пішли в найдальший кінець платформи, як би вплинув на центр ваги системи? (Включіть центр відвідувачів у розрахунки та представляйте людей точковою масою, розташованою на найдальшому краю платформи, 70 футів від стіни каньйону.)

Теорема Паппуса

Цей розділ закінчується обговоренням теореми Паппуса за об'ємом, яка дозволяє знайти обсяг конкретних видів твердих тіл за допомогою центроїда. (Існує також теорема Паппуса для площі поверхні, але вона набагато менш корисна, ніж теорема про обсяг.)

Теорема Паппуса для об'єму

RДозволяти область в площині і нехай l бути лінія в площині, яка не перетинаєтьсяR. Тоді обсяг твердого тіла обертання, утвореногоR обертанням навколо l, дорівнює площі,R помноженої на відстань d, пройдену центроїдомR.

Доказ

Ми можемо довести випадок, коли область обмежена вище графіком функції,f(x) а нижче - графіком функціїg(x) через інтервал[a,b], і для якої віссю обертання єy -вісь. В даному випадку площа області - це\displaystyle A=∫^b_a[f(x)−g(x)]\,dx. Оскільки віссю обертання єy -вісь, то відстань, пройдене центроїдом області, залежить тільки відx -координати центроїда\bar{x}, яка

x=\dfrac{M_y}{m}, \nonumber

де

m=ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx \nonumber

і

M_y=ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber

Потім,

d=2π\dfrac{\displaystyle {ρ∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx}}{\displaystyle{ρ∫^b_a[f(x)−g(x)]dx}} \nonumber

і таким чином

d⋅A=2π∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber

Однак, використовуючи метод циліндричних оболонок, ми маємо

V=2π∫^b_ax[f(x)−g(x)]dx. \nonumber

Отже,

V=d⋅A \nonumber

і доказ є повним.

Приклад\PageIndex{6}: Using the Theorem of Pappus for Volume

RДозволяти коло радіуса 2 по центру(4,0). Використовуйте теорему Паппуса для об'єму, щоб знайти об'єм тора, породженого обертаннямR навколоy -осі.

Рішення

Область і тор зображені на наступному малюнку.

Ця цифра має два графіки. Перша - це система координат x y з колом, центрованим на осі x при x = 4. Радіус дорівнює 2. Друга цифра - це система координат x y. Коло з першого зображення оберталося навколо осі y, щоб сформувати тор.
Малюнок\PageIndex{13}: Визначення об'єму тора за допомогою теореми Паппуса. (а) Кругова областьR в площині; (б) тор, утворений обертаннямR навколоy -осі.

ОбластьR - це коло радіусом 2, тому площа R дорівнюєA=4π\;\text{units}^2. За принципом симетрії центроїд R є центром кола. Центроїд рухається навколоy -осі по круговому шляху радіусом 4, тому центроїд подорожуєd=8π одиницями. Тоді обсяг тора дорівнюєA⋅d=32π^2 одиницям 3.

Вправа\PageIndex{6}

Нехай R - коло радіуса 1 по центру(3,0). Використовуйте теорему Паппуса для об'єму, щоб знайти об'єм тора, породженого обертанням R навколоy осі.

Підказка

Скористайтеся процесом з попереднього прикладу.

Відповідь

6π^2одиниць 3

Ключові концепції

  • Математично центр маси системи - це точка, в якій загальна маса системи може бути зосереджена без зміни моменту. Вільно кажучи, центр маси можна розглядати як точку балансування системи.
  • Для точкових мас, розподілених по числовій лінії, момент системи щодо початку є\displaystyle M=\sum^n_{i=1}m_ix_i. Для точкових мас, розподілених в площині, моменти системи щодоx - іy -осей відповідно є\displaystyle M_x=\sum^n_{i=1}m_iy_i і\displaystyle M_y=\sum^n_{i=}m_ix_i відповідно.
  • Для ламіни, обмеженої вище функцієюf(x), моменти системи щодоx - іy -осей, відповідно, є\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx і\displaystyle M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx.
  • x- іy -координати центру мас можна знайти, розділивши моменти навколоy -осі і навколоx -осі відповідно на загальну масу. Принцип симетрії говорить, що якщо область симетрична по відношенню до лінії, то центроїд області лежить на лінії.
  • Теорема Паппуса для обсягу говорить, що якщо область обертається навколо зовнішньої осі, обсяг отриманого твердого тіла дорівнює площі області, помноженої на відстань, пройдену центроїдом області.

Ключові рівняння

  • Маса пластинки

\displaystyle m=ρ∫^b_af(x)dx

  • Моменти ламіни

\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx\text{ and }M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx

  • Центр маси пластинки

\bar{x}=\dfrac{M_y}{m}\text{ and }\bar{y}=\dfrac{M_x}{m}

Глосарій

центр маси
точка, в якій можна було б сконцентрувати загальну масу системи, не змінюючи момент
центроїд
центроїд області - геометричний центр області; пламіни часто представлені областями в площині; якщо пластинка має постійну щільність, центр маси пластинки залежить тільки від форми відповідної плоской області; в цьому випадку центр маси пластинки відповідає центроїд представницького регіону
ламіна
тонкий лист матеріалу; ламіни досить тонкі, що в математичних цілях вони можуть розглядатися так, ніби вони двовимірні
момент
якщо n мас розташовані на числовій лінії, то момент системи щодо початку заданий\displaystyle M=\sum^n_{i=1}m_ix_i; якщо замість цього розглядати область в площині, обмежену вище функцієюf(x) через інтервал[a,b], то моменти області по відношенню доx - і y-осі задаються\displaystyle M_x=ρ∫^b_a\dfrac{[f(x)]^2}{2}\,dx і\displaystyle M_y=ρ∫^b_axf(x)\,dx, відповідно
принцип симетрії
принцип симетрії стверджує, що якщо областьR симетрична навколо лініїI, то центроїдR лежить наI
теорема Паппуса для обсягу
ця теорема стверджує, що обсяг твердого тіла обертання, утвореного обертанням області навколо зовнішньої осі, дорівнює площі області, помноженої на відстань, пройдену центроїдом області