1.6: Наслідки рівномірної конвергенції
[теорема: 10] Якщоf=f(x,y) є безперервним на будь-якому[a,b)×[c,d] або(a,b]×[c,d] і
F(y)=∫baf(x,y)dx
сходиться рівномірно на[c,d], потімF безперервно на[c,d]. Більше того,
∫dc(∫baf(x,y)dx)dy=∫ba(∫dcf(x,y)dy)dx.
Будемо вважати, щоf є безперервним на(a,b]×[c,d]. Можна розглянути інший випадок (Вправа [exer:14]).
Спочатку ми покажемо, щоF в [eq:23] є безперервним[c,d]. ОскількиF сходиться рівномірно[c,d], визначення [визначення: 1] (конкретно, [еква:11]) означає, що якщоϵ>0, існуєr∈[a,b) таке, що
|∫brf(x,y)dx|<ϵ,c≤y≤d.
Тому якщоc≤y,y0≤d], то
|F(y)−F(y0)|=|∫baf(x,y)dx−∫baf(x,y0)dx|≤|∫ra[f(x,y)−f(x,y0)]dx|+|∫brf(x,y)dx|+|∫brf(x,y0)dx|,
тому
|F(y)−F(y0)|≤∫ra|f(x,y)−f(x,y0)|dx+2ϵ.
Так якf є рівномірно суцільним на компактному наборі[a,r]×[c,d] (Слідство 5.2.14, стор. 314), існуєδ>0 таке, що
|f(x,y)−f(x,y0)|<ϵ
якщо(x,y) і(x,y0) знаходяться в[a,r]×[c,d] і|y−y0|<δ. Це і [eq:25] означають, що
|F(y)−F(y0)|<(r−a)ϵ+2ϵ<(b−a+2)ϵ
якщоy іy0 знаходяться в[c,d] і|y−y0|<δ. ТомуF є безперервним[c,d], тому інтеграл на лівій стороні [eq:24] існує. Позначте
I=∫dc(∫baf(x,y)dx)dy.
Ми покажемо, що неправильний інтеграл з правого боку [eq:24] сходиться доI. З цією метою позначають
I(r)=∫ra(∫dcf(x,y)dy)dx.
Оскільки ми можемо змінити порядок інтеграції неперервної функціїf над прямокутником[a,r]×[c,d] (Слідство 7.2.2, стор. 466),
I(r)=∫dc(∫raf(x,y)dx)dy.
З цього і [eq:26],
I−I(r)=∫dc(∫brf(x,y)dx)dy.
Тепер припустимоϵ>0. Так як∫baf(x,y)dx сходиться рівномірно на[c,d], єr0∈(a,b] таке, що
|∫brf(x,y)dx|<ϵ,r0<r<b,
так|I−I(r)|<(d−c)ϵ якщоr0<r<b. Отже,
lim
який завершує доказ [eq:24].
[example:10] Це просто перевірити, що
\int_{0}^{\infty}e^{-xy}\,dx=\frac{1}{y}, \quad y>0,
і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0. Тому теорема [теорема: 10] має на увазі, що якщо0<y_{1}<y_{2}, то
\begin{aligned} \int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{\,dy}{y}&=& \int_{y_{1}}^{y_{2}}\left( \int_{0}^{\infty}e^{-xy}\,dx\right)\,dy =\int_{0}^{\infty}\left(\int_{y_{1}}^{y_{2}}e^{-xy}\,dy\right)\,dy \\ &=&\int_{0}^{\infty}\frac{e^{-xy_{1}}-e^{-xy_{2}}}{x}\,dx.\end{aligned}
Так як
\int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{dy}{y}= \log\frac{y_{2}}{y_{1}}, \quad y_{2} \ge y_{1}>0,
з цього випливає, що
\int_{0}^{\infty}\frac{e^{-xy_{1}}-e^{-xy_{2}}}{x}\,dx= \log\frac{y_{2}}{y_{1}}, \quad y_{2} \ge y_{1}>0.
[приклад:11] З прикладу [приклад:6],
\int_{0}^{\infty}\frac{\sin xy}{x}\,dx=\frac{\pi}{2}, \quad y>0,
і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0. Тому теорема [теорема:10] має на увазі, що якщо0<y_{1}<y_{2}, то
\begin{aligned} \frac{\pi}{2}(y_{2}-y_{1}) &=&\int_{y_{1}}^{y_{2}}\left(\int_{0}^{\infty}\frac{\sin xy}{x}\,dx\right)\,dy =\int_{0}^{\infty}\left(\int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{\sin xy}{x}\,dy\right)\,dx \nonumber\\ &=&\int_{0}^{\infty}\frac{\cos xy_{1}-\cos xy_{2}}{x^{2}} \,dx. \label{eq:27}\end{aligned}
Останній інтеграл сходиться рівномірно на(-\infty,\infty) (Вправа 10 (h)), і тому є безперервним щодоy_{1} on(-\infty,\infty), за теоремою [теорема: 10]; зокрема, ми можемо впуститиy_{1}\to0+ [еква:27] і замінитиy_{2} на,y щоб отримати
\int_{0}^{\infty} \frac{1-\cos xy}{x^{2}}\,dx=\frac{\pi y}{2}, \quad y \ge 0.
Наступна теорема аналогічна теоремі 4.4.20 (стор. 252).
[теорема: 11] Нехайf іf_{y} бути безперервним на будь-якому[a,b)\times [c,d] або(a,b]\times [c,d]. Припустимо, що неправильний інтеграл
F(y)=\int_{a}^{b}f(x,y)\,dx
сходиться для деякихy_{0} \in [c,d] і
G(y)=\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx
сходиться рівномірно на[c,d]. Потім рівномірноF сходиться[c,d] і задається явно
F(y)=F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y} G(t)\,dt,\quad c\le y\le d.
Крім того,F постійно диференціюється на[c,d]; конкретно,
\label{eq:28} F'(y)=G(y), \quad c \le y \le d,
деF'(c) іf_{y}(x,c) є похідними від правого, аF'(d) іf_{y}(x,d) є похідними від лівого.
Будемо вважати, щоf іf_{y} є безперервними на[a,b)\times [c,d]. Можна розглянути інший випадок (Вправа [exer:15]).
Нехай
F_{r}(y)=\int_{a}^{r}f(x,y)\,dx, \quad a\le r<b, \quad c \le y \le d.
Оскількиf іf_{y} є безперервними[a,r]\times [c,d], Теорема [теорема: 1] означає, що
F_{r}'(y)=\int_{a}^{r}f_{y}(x,y)\,dx, \quad c \le y \le d.
Тоді
\begin{aligned} F_{r}(y)&=&F_{r}(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}\left( \int_{a}^{r}f_{y}(x,t)\,dx\right)\,dt\\ &=&F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt \\&&+(F_{r}(y_{0})-F(y_{0})) -\int_{y_{0}}^{y}\left(\int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right)\,dt, \quad c \le y \le d.\end{aligned}
Тому,
\begin{aligned} \left|F_{r}(y)-F(y_{0})-\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt\right|& \le & |F_{r}(y_{0})-F(y_{0})|\nonumber\\ &&+\left|\int_{y_{0}}^{y} \int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right|\,dt. \label{eq:29}\end{aligned}
Тепер припустимо\epsilon>0. Оскільки ми припустили, що\lim_{r\to b-}F_{r}(y_{0})=F(y_{0}) існує, єr_{0} в(a,b) такому, що
|F_{r}(y_{0})-F(y_{0})|<\epsilon,\quad r_{0}<r<b.
Оскільки ми припустили, щоG(y) сходиться заy\in[c,d], єr_{1} \in [a,b) таке, що
\left|\int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right|<\epsilon, \quad t\in[c,d], \quad r_{1}\le r<b.
Таким чином, [еква:29] дає
\left|F_{r}(y)-F(y_{0})-\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt\right|< \epsilon(1+|y-y_{0}|) \le \epsilon(1+d-c)
якщо\max(r_{0},r_{1}) \le r <b іt\in [c,d]. ТомуF(y) сходиться рівномірно на[c,d] і
F(y)=F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt, \quad c \le y \le d.
ОскількиG є безперервним[c,d] за теоремою [теорема: 10], [еква:28] випливає з диференціації цього (Теорема 3.3.11, стор. 141).
[приклад:12] Нехай
I(y)=\int_{0}^{\infty}e^{-yx^{2}}\,dx, \quad y>0.
Так як
\int_{0}^{r}e^{-yx^{2}}\,dx=\frac{1}{\sqrt{y}} \int_{0}^{r\sqrt{y}} e^{-t^{2}}\,dt,
з цього випливає, що
I(y)=\frac{1}{\sqrt{y}}\int_{0}^{\infty}e^{-t^{2}}\,dt,
і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0 (Вправа [exer:8] (i)). Щоб оцінити останній інтеграл, позначимоJ(\rho)=\int_{0}^{\rho}e^{-t^{2}}\,dt; потім
J^{2}(\rho)=\left(\int_{0}^{\rho}e^{-u^{2}}\,du\right) \left(\int_{0}^{\rho}e^{-v^{2}}\,dv\right) =\int_{0}^{\rho}\int_{0}^{\rho}e^{-(u^{2}+v^{2})}\,du\,dv.
Перетворення в полярні координатиr=r\cos\theta,v=r\sin\theta дає
J^{2}(\rho)=\int_{0}^{\pi/2}\int_{0}^{\rho} re^{-r^{2}}\,dr\,d\theta =\frac{\pi(1-e^{-\rho^{2}})}{4}, \text{\quad so\quad} J(\rho)=\frac{\sqrt{\pi(1-e^{-\rho^{2}})}}{2}.
Тому
\int_{0}^{\infty}e^{-t^{2}}\,dt=\lim_{\rho\to\infty}J(\rho)= \frac{\sqrt{\pi}}{2}\text{\quad and\quad} \int_{0}^{\infty}e^{-yx^{2}}\,dx= \frac{1}{2}\sqrt{\frac{\pi}{y}}, \quad y>0.
Диференціація цьогоn часу щодоy врожайності
\int_{0}^{\infty}x^{2n}e^{-yx^{2}}\,dx= \frac{1\cdot3\cdots(2n-1)\sqrt{\pi}}{2^{n}y^{n+1/2}}\quad y>0,\quad n=1,2,3, \dots,
де Теорема [теорема: 11] виправдовує диференціювання для кожногоn, оскільки всі ці інтеграли рівномірно сходяться на[\rho,\infty) if\rho>0 (Вправа [exer:8] (i)).
Деякі поради щодо застосування цієї теореми: Обов'язково спочатку перевірте, щоF(y_{0})=\int_{a}^{b}f(x,y_{0})\,dx сходиться хоча б для одного значенняy. Якщо так, диференціюйте\int_{a}^{b}f(x,y)\,dx формально, щоб отримати\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx. ТодіF'(y)=\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx якщоy знаходиться в якомусь інтервалі, на якому цей неправильний інтеграл сходиться рівномірно.