Loading [MathJax]/jax/element/mml/optable/BasicLatin.js
Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

1.6: Наслідки рівномірної конвергенції

[теорема: 10] Якщоf=f(x,y) є безперервним на будь-якому[a,b)×[c,d] або(a,b]×[c,d] і

F(y)=baf(x,y)dx

сходиться рівномірно на[c,d], потімF безперервно на[c,d]. Більше того,

dc(baf(x,y)dx)dy=ba(dcf(x,y)dy)dx.

Будемо вважати, щоf є безперервним на(a,b]×[c,d]. Можна розглянути інший випадок (Вправа [exer:14]).

Спочатку ми покажемо, щоF в [eq:23] є безперервним[c,d]. ОскількиF сходиться рівномірно[c,d], визначення [визначення: 1] (конкретно, [еква:11]) означає, що якщоϵ>0, існуєr[a,b) таке, що

|brf(x,y)dx|<ϵ,cyd.

Тому якщоcy,y0d], то

|F(y)F(y0)|=|baf(x,y)dxbaf(x,y0)dx||ra[f(x,y)f(x,y0)]dx|+|brf(x,y)dx|+|brf(x,y0)dx|,

тому

|F(y)F(y0)|ra|f(x,y)f(x,y0)|dx+2ϵ.

Так якf є рівномірно суцільним на компактному наборі[a,r]×[c,d] (Слідство 5.2.14, стор. 314), існуєδ>0 таке, що

|f(x,y)f(x,y0)|<ϵ

якщо(x,y) і(x,y0) знаходяться в[a,r]×[c,d] і|yy0|<δ. Це і [eq:25] означають, що

|F(y)F(y0)|<(ra)ϵ+2ϵ<(ba+2)ϵ

якщоy іy0 знаходяться в[c,d] і|yy0|<δ. ТомуF є безперервним[c,d], тому інтеграл на лівій стороні [eq:24] існує. Позначте

I=dc(baf(x,y)dx)dy.

Ми покажемо, що неправильний інтеграл з правого боку [eq:24] сходиться доI. З цією метою позначають

I(r)=ra(dcf(x,y)dy)dx.

Оскільки ми можемо змінити порядок інтеграції неперервної функціїf над прямокутником[a,r]×[c,d] (Слідство 7.2.2, стор. 466),

I(r)=dc(raf(x,y)dx)dy.

З цього і [eq:26],

II(r)=dc(brf(x,y)dx)dy.

Тепер припустимоϵ>0. Так якbaf(x,y)dx сходиться рівномірно на[c,d], єr0(a,b] таке, що

|brf(x,y)dx|<ϵ,r0<r<b,

так|II(r)|<(dc)ϵ якщоr0<r<b. Отже,

lim

який завершує доказ [eq:24].

[example:10] Це просто перевірити, що

\int_{0}^{\infty}e^{-xy}\,dx=\frac{1}{y}, \quad y>0,

і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0. Тому теорема [теорема: 10] має на увазі, що якщо0<y_{1}<y_{2}, то

\begin{aligned} \int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{\,dy}{y}&=& \int_{y_{1}}^{y_{2}}\left( \int_{0}^{\infty}e^{-xy}\,dx\right)\,dy =\int_{0}^{\infty}\left(\int_{y_{1}}^{y_{2}}e^{-xy}\,dy\right)\,dy \\ &=&\int_{0}^{\infty}\frac{e^{-xy_{1}}-e^{-xy_{2}}}{x}\,dx.\end{aligned}

Так як

\int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{dy}{y}= \log\frac{y_{2}}{y_{1}}, \quad y_{2} \ge y_{1}>0,

з цього випливає, що

\int_{0}^{\infty}\frac{e^{-xy_{1}}-e^{-xy_{2}}}{x}\,dx= \log\frac{y_{2}}{y_{1}}, \quad y_{2} \ge y_{1}>0.

[приклад:11] З прикладу [приклад:6],

\int_{0}^{\infty}\frac{\sin xy}{x}\,dx=\frac{\pi}{2}, \quad y>0,

і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0. Тому теорема [теорема:10] має на увазі, що якщо0<y_{1}<y_{2}, то

\begin{aligned} \frac{\pi}{2}(y_{2}-y_{1}) &=&\int_{y_{1}}^{y_{2}}\left(\int_{0}^{\infty}\frac{\sin xy}{x}\,dx\right)\,dy =\int_{0}^{\infty}\left(\int_{y_{1}}^{y_{2}}\frac{\sin xy}{x}\,dy\right)\,dx \nonumber\\ &=&\int_{0}^{\infty}\frac{\cos xy_{1}-\cos xy_{2}}{x^{2}} \,dx. \label{eq:27}\end{aligned}

Останній інтеграл сходиться рівномірно на(-\infty,\infty) (Вправа 10 (h)), і тому є безперервним щодоy_{1} on(-\infty,\infty), за теоремою [теорема: 10]; зокрема, ми можемо впуститиy_{1}\to0+ [еква:27] і замінитиy_{2} на,y щоб отримати

\int_{0}^{\infty} \frac{1-\cos xy}{x^{2}}\,dx=\frac{\pi y}{2}, \quad y \ge 0.

Наступна теорема аналогічна теоремі 4.4.20 (стор. 252).

[теорема: 11] Нехайf іf_{y} бути безперервним на будь-якому[a,b)\times [c,d] або(a,b]\times [c,d]. Припустимо, що неправильний інтеграл

F(y)=\int_{a}^{b}f(x,y)\,dx

сходиться для деякихy_{0} \in [c,d] і

G(y)=\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx

сходиться рівномірно на[c,d]. Потім рівномірноF сходиться[c,d] і задається явно

F(y)=F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y} G(t)\,dt,\quad c\le y\le d.

Крім того,F постійно диференціюється на[c,d]; конкретно,

\label{eq:28} F'(y)=G(y), \quad c \le y \le d,

деF'(c) іf_{y}(x,c) є похідними від правого, аF'(d) іf_{y}(x,d) є похідними від лівого.

Будемо вважати, щоf іf_{y} є безперервними на[a,b)\times [c,d]. Можна розглянути інший випадок (Вправа [exer:15]).

Нехай

F_{r}(y)=\int_{a}^{r}f(x,y)\,dx, \quad a\le r<b, \quad c \le y \le d.

Оскількиf іf_{y} є безперервними[a,r]\times [c,d], Теорема [теорема: 1] означає, що

F_{r}'(y)=\int_{a}^{r}f_{y}(x,y)\,dx, \quad c \le y \le d.

Тоді

\begin{aligned} F_{r}(y)&=&F_{r}(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}\left( \int_{a}^{r}f_{y}(x,t)\,dx\right)\,dt\\ &=&F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt \\&&+(F_{r}(y_{0})-F(y_{0})) -\int_{y_{0}}^{y}\left(\int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right)\,dt, \quad c \le y \le d.\end{aligned}

Тому,

\begin{aligned} \left|F_{r}(y)-F(y_{0})-\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt\right|& \le & |F_{r}(y_{0})-F(y_{0})|\nonumber\\ &&+\left|\int_{y_{0}}^{y} \int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right|\,dt. \label{eq:29}\end{aligned}

Тепер припустимо\epsilon>0. Оскільки ми припустили, що\lim_{r\to b-}F_{r}(y_{0})=F(y_{0}) існує, єr_{0} в(a,b) такому, що

|F_{r}(y_{0})-F(y_{0})|<\epsilon,\quad r_{0}<r<b.

Оскільки ми припустили, щоG(y) сходиться заy\in[c,d], єr_{1} \in [a,b) таке, що

\left|\int_{r}^{b}f_{y}(x,t)\,dx\right|<\epsilon, \quad t\in[c,d], \quad r_{1}\le r<b.

Таким чином, [еква:29] дає

\left|F_{r}(y)-F(y_{0})-\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt\right|< \epsilon(1+|y-y_{0}|) \le \epsilon(1+d-c)

якщо\max(r_{0},r_{1}) \le r <b іt\in [c,d]. ТомуF(y) сходиться рівномірно на[c,d] і

F(y)=F(y_{0})+\int_{y_{0}}^{y}G(t)\,dt, \quad c \le y \le d.

ОскількиG є безперервним[c,d] за теоремою [теорема: 10], [еква:28] випливає з диференціації цього (Теорема 3.3.11, стор. 141).

[приклад:12] Нехай

I(y)=\int_{0}^{\infty}e^{-yx^{2}}\,dx, \quad y>0.

Так як

\int_{0}^{r}e^{-yx^{2}}\,dx=\frac{1}{\sqrt{y}} \int_{0}^{r\sqrt{y}} e^{-t^{2}}\,dt,

з цього випливає, що

I(y)=\frac{1}{\sqrt{y}}\int_{0}^{\infty}e^{-t^{2}}\,dt,

і збіжність рівномірна на[\rho,\infty) if\rho>0 (Вправа [exer:8] (i)). Щоб оцінити останній інтеграл, позначимоJ(\rho)=\int_{0}^{\rho}e^{-t^{2}}\,dt; потім

J^{2}(\rho)=\left(\int_{0}^{\rho}e^{-u^{2}}\,du\right) \left(\int_{0}^{\rho}e^{-v^{2}}\,dv\right) =\int_{0}^{\rho}\int_{0}^{\rho}e^{-(u^{2}+v^{2})}\,du\,dv.

Перетворення в полярні координатиr=r\cos\theta,v=r\sin\theta дає

J^{2}(\rho)=\int_{0}^{\pi/2}\int_{0}^{\rho} re^{-r^{2}}\,dr\,d\theta =\frac{\pi(1-e^{-\rho^{2}})}{4}, \text{\quad so\quad} J(\rho)=\frac{\sqrt{\pi(1-e^{-\rho^{2}})}}{2}.

Тому

\int_{0}^{\infty}e^{-t^{2}}\,dt=\lim_{\rho\to\infty}J(\rho)= \frac{\sqrt{\pi}}{2}\text{\quad and\quad} \int_{0}^{\infty}e^{-yx^{2}}\,dx= \frac{1}{2}\sqrt{\frac{\pi}{y}}, \quad y>0.

Диференціація цьогоn часу щодоy врожайності

\int_{0}^{\infty}x^{2n}e^{-yx^{2}}\,dx= \frac{1\cdot3\cdots(2n-1)\sqrt{\pi}}{2^{n}y^{n+1/2}}\quad y>0,\quad n=1,2,3, \dots,

де Теорема [теорема: 11] виправдовує диференціювання для кожногоn, оскільки всі ці інтеграли рівномірно сходяться на[\rho,\infty) if\rho>0 (Вправа [exer:8] (i)).

Деякі поради щодо застосування цієї теореми: Обов'язково спочатку перевірте, щоF(y_{0})=\int_{a}^{b}f(x,y_{0})\,dx сходиться хоча б для одного значенняy. Якщо так, диференціюйте\int_{a}^{b}f(x,y)\,dx формально, щоб отримати\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx. ТодіF'(y)=\int_{a}^{b}f_{y}(x,y)\,dx якщоy знаходиться в якомусь інтервалі, на якому цей неправильний інтеграл сходиться рівномірно.