4.7: Резюме
- Page ID
- 26508
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
Деякі важливі терміни та визначення, розглянуті в цьому розділі, є наступними.
- Виведення математичного твердження другого закону показує, що під час оборотного процесу замкнутої системи нескінченно мала величина\(\dq/T\bd\) дорівнює нескінченно малу зміну функції стану, яка називається ентропією,\(S\). Тут\(\dq\) тепло передається на кордоні, де знаходиться температура\(T\bd\).
У кожному нескінченно малому шляху елемент процесу замкнутої системи,\(\dif S\) дорівнює,\(\dq/T\bd\) якщо процес є оборотним, і більше, ніж\(\dq/T\bd\) якщо процес є незворотним, як підсумовано співвідношенням\(\dif S \geq \dq/T\bd\).
Другий закон не встановлює загального зв'язку між змінами ентропії і теплом у відкритій системі, або для неможливого процесу. Ентропія відкритої системи може збільшуватися або зменшуватися залежно від того, потрапляє речовина або виходить. Можна уявити різні неможливі процеси, в яких\(\dif S\) менше, дорівнює і більше\(\dq/T\bd\).