Попередній вираз зводиться до того,\[|T|^{\,2} = \exp\left(-2\sqrt{2}\,\beta \int_{1}^{E_c/E}\left[\frac{1}{y}-\frac{E}{E_c}\right]^{1/2} dy\right),\] де\[\beta = \left(\frac{Z_1\,Z_2\,e^{\,2}\,m\,R}{...Попередній вираз зводиться до того,\[|T|^{\,2} = \exp\left(-2\sqrt{2}\,\beta \int_{1}^{E_c/E}\left[\frac{1}{y}-\frac{E}{E_c}\right]^{1/2} dy\right),\] де\[\beta = \left(\frac{Z_1\,Z_2\,e^{\,2}\,m\,R}{4\pi\,\epsilon_0\,\hbar^{\,2}}\right)^{1/2} = 0.74\,Z_1^{\,2/3}\] є безрозмірна константа, і\[E_c = \frac{Z_1\,Z_2\,e^{\,2}}{4\pi\,\epsilon_0\,R} = 1.44\,Z_1^{\,2/3}\,\,{\rm MeV}\] є характерною енергією, яка потрібна\(\alpha\) частинці для того, щоб вирватися з ядра без тунелювання.
