Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

12.4: Інші рентгенівські методи

  1. Last updated
  2. Save as PDF
  • Page ID
    26975

    • \( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

    Застосування рентгенівських променів для аналізу матеріалів може приймати форми, відмінні від рентгенівської флуоресценції. У рентгенівській абсорбційній спектрометрії вимірюється здатність зразка поглинати випромінювання від рентгенівського джерела. Поглинання відповідає закону Пива (див. Розділ 12.1) і, порівняно з емісією, відносно вільна від матричних ефектів. Поглинання рентгенівського випромінювання, однак, є менш селективним методом, ніж атомна флуоресценція, оскільки ми не вимірюємо випромінювання з характерних ліній аналіта. Поглинання рентгенівського випромінювання знаходить свою найбільшу корисність для кількісного аналізу зразків, які містять лише один або два основних аналіти.

    У порошковій рентгенівській дифракції ми фокусуємо випромінювання від джерела лінії рентгенівської трубки на порошкоподібному зразку та вимірюємо інтенсивність дифракційного випромінювання в залежності від кута перетворювача (\(2 \theta\)). Типовий порошковий рентгенівський дифракційний спектр наведено\(\PageIndex{1}\) на малюнку для мінерального кальциту (CaCo 3). Якісна ідентифікація отримується шляхом зіставлення\(2 \theta\) піків до тих, що містяться в опублікованих базах даних. Кількісний аналіз сполуки, а не елементів, що складають сполуку, можливий за допомогою інтенсивності унікальної дифракційної лінії у зразку до тієї, що для чистого зразка. Малюнок\(\PageIndex{2}\) для суміші кальциту і магнезиту (MgCo 3) показує, що одночасний кількісний аналіз для обох сполук можливий з використанням\(2 \theta\) дифракційної лінії при a 29,44 для кальциту і 32,65 для магнезиту.

    Порошковий рентгенівський спектр дифракції для мінерального кальциту.
    Малюнок\(\PageIndex{1}\): Порошковий рентгенівський дифракційний спектр для мінерального кальциту (CaCo 3). Вихідні дані, що використовуються для побудови цього спектру, знаходяться тут.
    Порошкові дифракційні спектри для кальциту та магнезиту.
    Малюнок\(\PageIndex{2}\): Порошкові дифракційні спектри для кальциту (CaCo 3) та магнезиту (MgCo 3). Кількісний аналіз для кальциту можливий з використанням його найбільш\(2 \theta\) інтенсивної лінії при 29,44, а кількісний аналіз магнезиту можливий з використанням його найбільш\(2 \theta\) інтенсивної лінії при 32,65. Початкові дані для кальциту є тут, і що для магнезиту тут.