12.4: Інші рентгенівські методи

Last updated

Oct 25, 2022
Save as PDF
- 12.3: Методи атомного рентгенівського флуоресценції
- 13: Вступ до ультрафіолетової

$\newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} }$

$\newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}}$

$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}$

$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$

$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$

$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$

$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$

$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$

$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}$

$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$

$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$

$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$

$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$

$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$

$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

Застосування рентгенівських променів для аналізу матеріалів може приймати форми, відмінні від рентгенівської флуоресценції. У рентгенівській абсорбційній спектрометрії вимірюється здатність зразка поглинати випромінювання від рентгенівського джерела. Поглинання відповідає закону Пива (див. Розділ 12.1) і, порівняно з емісією, відносно вільна від матричних ефектів. Поглинання рентгенівського випромінювання, однак, є менш селективним методом, ніж атомна флуоресценція, оскільки ми не вимірюємо випромінювання з характерних ліній аналіта. Поглинання рентгенівського випромінювання знаходить свою найбільшу корисність для кількісного аналізу зразків, які містять лише один або два основних аналіти.

У порошковій рентгенівській дифракції ми фокусуємо випромінювання від джерела лінії рентгенівської трубки на порошкоподібному зразку та вимірюємо інтенсивність дифракційного випромінювання в залежності від кута перетворювача ( $2 \theta$ ). Типовий порошковий рентгенівський дифракційний спектр наведено $\PageIndex{1}$ на малюнку для мінерального кальциту (CaCo ₃). Якісна ідентифікація отримується шляхом зіставлення $2 \theta$ піків до тих, що містяться в опублікованих базах даних. Кількісний аналіз сполуки, а не елементів, що складають сполуку, можливий за допомогою інтенсивності унікальної дифракційної лінії у зразку до тієї, що для чистого зразка. Малюнок $\PageIndex{2}$ для суміші кальциту і магнезиту (MgCo ₃) показує, що одночасний кількісний аналіз для обох сполук можливий з використанням $2 \theta$ дифракційної лінії при a 29,44 для кальциту і 32,65 для магнезиту.

Порошковий рентгенівський спектр дифракції для мінерального кальциту. — Малюнок $\PageIndex{1}$ : Порошковий рентгенівський дифракційний спектр для мінерального кальциту (CaCo ₃). Вихідні дані, що використовуються для побудови цього спектру, знаходяться тут.

Порошкові дифракційні спектри для кальциту та магнезиту. — Малюнок $\PageIndex{2}$ : Порошкові дифракційні спектри для кальциту (CaCo ₃) та магнезиту (MgCo ₃). Кількісний аналіз для кальциту можливий з використанням його найбільш $2 \theta$ інтенсивної лінії при 29,44, а кількісний аналіз магнезиту можливий з використанням його найбільш $2 \theta$ інтенсивної лінії при 32,65. Початкові дані для кальциту є тут, і що для магнезиту тут.