5.6: Резюме

Franz X. Kaertner
Massachusetts Institute of Technology via MIT OpenCourseWare

$\newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} }$

$\newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}}$

$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}$

$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$

$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$

$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$

$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$

$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$

$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\id}{\mathrm{id}}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

$\newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}$

$\newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}$

$\newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}$

$\newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}$

$\newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}$

$\newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}$

$\newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}$

$\newcommand{\Span}{\mathrm{span}}$

Основним результатом цієї секції є те, що чистий активний режим блокування з амплітудним модулятором призводить до гаусових імпульсів. Ширина обернена пропорційно квадратному кореню пропускної здатності посилення. Фазовий модулятор призводить до щебеневих гаусових імпульсів. Солітон набагато коротше гауссового імпульсу завдяки чисто активному блокуванню режиму може стабілізуватися активним моделокером. Ця знахідка також має важливий наслідок для блокування пасивного режиму. Він має на увазі, що повільного насичуваного поглинача, тобто абсорбера з часом відновлення набагато більше ширини солітона, досить для стабілізації імпульсу, тобто для моделювання лазера.

Бібліографія

[1] H. A. Haus, «Генерація коротких імпульсів», в компактних джерелах ультракоротких імпульсів, за ред. І.Н. Дулінг III, Cambridge University Press (1995).

[2] Дж. Куйзенга та А.Е. Зігман,» FM та AM режим блокування однорідного лазера - частина I: теорія», IEEE J квантового електрона. QE-6, с. 694 — 708 (1970).

[3] D.J. Kuizenga і А.Е. Зігман,» FM і AM моделювання однорідного лазера - частина I: теорія», IEEE Дж. Електрон. — 6, с. 694 — 701 (1970).

[4] H.A. Haus, «Теорія примусового блокування режиму», IEEE Журнал квантової електроніки QE-11, с. 323 - 330 (1975).

[5] Гаус і Ю. Сільберберг, «Блокування лазерної моделі з додаванням нелінійного індексу», IEEE Journal of Quantum ElectronicsSQE-22, с. 325 - 331 (1986).

[6] F.X. Ka`rtner, D. Kopf, U. Keller,» Одиночна стабілізація імпульсу та скорочення в активно блокованих режимах лазерів», Дж. Соц. Ам. В12, с. 486 — 496 (1995).

[7] D. Kopf, F X Kaurtner, KJ Weingarten, U. Keller,» Імпульсне скорочення в Nd: скляному лазері шляхом зміни посилення та формування солітонів, Opt. Лист. 19, 2146 — 248 (1994).

[8] Дж.Д. Кафка та Т. Баер,» Волоконний лазер, легований ербієм, з формуванням солітонного імпульсу», Opt. Летт. 14, с. 1269 — 1271 (1989).

[9] К.Сміт, Р.П. Дейві, Б.П. Нельсон і Е.Дж. Грір, «Волоконні та твердотільні лазери», (Дайджест № 120), Лондон, Великобританія, 19 травня 1992 р., С.1/1-4.

[10] Дж.Д. Кафка, М.Л. Ваттс і J.W.J. Пітерсе,» Пікосекундний і фем-тосекундний імпульс генерації в регенеративно заблокованому режимі Ti: Sapphire лазер», IEEE J Quantum Electron. QE-28, с. 2151 — 2162 (1992).

[11] F. Fontana, N.Ridi, M.Romagnoli, P. Franco, «Повністю інтегрований волоконний лазер з модельним блокуванням 30 пс, електронно налаштовується понад 1530 - 1560 нм», Opt. Ком. 107, с. 240 — 244 (1994).

[12] DJ Jones, H. A. Haus і E.P. Ippen, «Солітони в активно Mod- elocked волоконний лазер», щоб з'явитися в Opt. Летт.

[13] У. Келлер, Т. Х. Чіу та Дж.Ф. Фергюсон, «Самозапуск фемтосекундного режиму, блокований Nd: скляний лазер з використанням внутрішньопорожнинного насиченого поглинача», - Опт. Літт. 18, с. 1077 - 1079 (1993).

[14] H. A. Haus і A. Mecozzi, «Довготривале зберігання трохи потоку солітонів», Опт. Лист. 21, 1500 — 1502 (1992).