1.6: Як прецесія генерує макроскопічну намагніченість (Мо)?

Last updated
Save as PDF

Page ID: 19485

\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

Якщо ми зараз розглянемо, чого б ми очікували від ансамблю ядер, магнітні моменти +½ спінів будуть вирівняні з застосованим магнітним полем, тоді як моменти вищої енергії -½ спінового стану будуть протилежні B _o. Тим не менш, всі спини в нашому зразку будуть попереджуватися випадковим чином близько B _o на їх частоті Larmor, як показано на малюнку нижче. Оскільки трохи більше наших ядер знаходяться в стані нижчої енергії+½ спіна, якщо взяти векторну суму всіх магнітних моментів, ми реалізуємо єдиний вектор, що вказує у напрямку застосованого магнітного поля, який називається макроскопічною намагніченістю, M _o. Потім макроскопічна намагніченість забезпечує спосіб візуалізувати різницю населення наших спинив. Саме цим макроскопічним вектором намагніченості маніпулюють в експерименті ЯМР.