Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

4: Незворотна релаксація

  1. Last updated
  2. Save as PDF
  • Page ID
    21730

    • \( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

    На фундаментальному рівні основні закони, що регулюють часову еволюцію ізольованих квантових механічних систем, є інваріантними під час зміни часу. Тобто немає бажаного напрямку стрілці часу. Залежне від часу рівняння Шредінгера є оборотним, тобто можна знайти рішення для поширення вперед або назад у часі. Якщо хтось змінює знак часу і тим самим моменти об'єктів, ми повинні мати можливість повернутися туди, де система була в більш ранній час. Ми бачимо це в точному розв'язанні дворівневої задачі, де амплітуда коливається між двома станами з частотою, яка залежить від зв'язку. Якщо ми повернемо знак часу, рух змінюється на зворотний. На відміну від цього, коли квантова система контактує з іншою системою, що має багато ступенів свободи, певний напрямок з'являється до стрілки часу, і динаміка системи вже не є оборотною. Такі незворотні системи є дисипативними, тобто вони розпадаються в часі від підготовленого стану до стану, коли фазові зв'язки між основними станами втрачаються.

    • 4.1: Вступ до дисипативної динаміки
      Як незворотна поведінка, відмінна риса хімічних систем, виникає з детермінованого залежного від часу рівняння Шредінгера? На це питання ми відповімо конкретно в контексті квантових переходів від заданого енергетичного стану системи до енергетичних станів її оточення. Якісно можна очікувати, що така поведінка виникне внаслідок руйнівного втручання між коливальними розчинами системи і сукупністю тісно упакованих багатовидів енергетичних станів ванни.