32.3: Методи активації нейтронів
Мало аналітів є природним радіоактивним. Однак для багатьох аналітів ми можемо індукувати радіоактивність, опромінюючи зразок нейтронами в процесі, який називається аналізом активації нейтронів (NAA). Радіоактивний елемент, утворений при активації нейтронів, розпадається до стійкого ізотопу, випромінюючи гамма-промінь, і, можливо, і інші ядерні частинки. Швидкість випромінювання гамма-випромінювання пропорційна початковій концентрації аналіту в зразку. Наприклад, якщо ми помістимо зразок, що містить нерадіоактивний,_{13}^{27}\text{Al} в ядерний реактор і опромінюємо його нейтронами, відбувається наступна ядерна реакція.
_{13}^{27} \mathrm{Al}+_{0}^{1} \mathrm{n} \longrightarrow_{13}^{28} \mathrm{Al} \nonumber
Радіоактивний ізотоп 28 Al має характерний процес розпаду, який включає вивільнення бета-частинки і гамма-променя.
_{13}^{28} \mathrm{Al} \longrightarrow_{14}^{28} \mathrm{Al}+_{-1}^{0} \beta + \gamma \nonumber
Коли опромінення завершено, ми видаляємо зразок з ядерного реактора, дозволяємо будь-яким короткочасним радіоактивним перешкодам розпастися на задній план, і вимірюємо швидкість випромінювання гамма-випромінювання.
Початкова активність в кінці опромінення залежить від кількості атомів, які присутні. Це, в свою чергу, дорівнює різниці між швидкістю утворення для_{13}^{28}\text{Al} і швидкістю її розпаду
де\Phi - потік нейтронів і\sigma перетин реакції, або ймовірність того, що_{13}^{27}\text{Al} ядро захоплює нейтрон. Інтегруючи рівняння\ ref {13.5} за час опромінення, t i, і множення на\lambda дає початкову активність, A 0, в кінці опромінення як
A_0 = \lambda N_{_{13}^{28}\text{Al}} = \Phi \sigma N_{_{13}^{27}\text{Al}} (1-e^{-kt}) \nonumber
Якщо ми знаємо значення для A 0,,\Phi\sigma\lambda, і t i, то ми можемо обчислити кількість атомів_{13}^{27}\text{Al} спочатку присутніх у зразку.
Більш простий підхід полягає у використанні одного або декількох зовнішніх стандартів. Допускаючи(A_0)_x і(A_0)_s представляючи початкову активність аналіта в невідомому та зовнішньому стандарті, а також дозволяючиw_x таw_s представляючи вагу аналіта в невідомому та зовнішньому стандарті, отримаємо наступну пару рівнянь
\left(A_{0}\right)_{x}=k w_{x} \label{13.6}
\left(A_{0}\right)_{s}=k w_{s} \label{13.7}
що ми можемо вирішити для визначення маси аналіта в зразку.
Як зазначалося раніше, випромінювання гамма-променів вимірюється після періоду, протягом якого ми дозволяємо короткочасним перешкодам розпастися на задній план. Як показано на рисунку Template:index, ми визначаємо початкову активність вибірки або еталону шляхом екстраполяції кривої активності проти часу назад до t = 0. Крім того, якщо ми опромінюємо зразок і стандарт одночасно, і якщо ми вимірюємо їх діяльність одночасно, то ми можемо замінити ці дії на (A 0) x і (A 0) s. Це стратегія, яка використовується в наступному прикладі.

Концентрація Mn в сталі визначається аналізом активації нейтронів методом зовнішніх стандартів. Зразок 1,000 г невідомого зразка сталі і 0,950-г зразка стандартної сталі, яка, як відомо, містить 0,463% w/w Mn опромінюються нейтронами протягом 10 ч в ядерному реакторі. Після 40-хвилинної затримки випромінювання гамма-випромінювання становить 2542 cpm (відраховується в хвилину) для невідомого та 1984 cpm для зовнішнього стандарту. Що таке %w/w Mn у невідомому зразку сталі?
Рішення
Об'єднання рівнянь\ ref {13.6} і\ ref {13.7} дає
w_{x}=\frac{A_{x}}{A_{s}} \times w_{s} \nonumber
Вага Mn в зовнішньому стандарті дорівнює
w_{s}=\frac{0.00463 \text{ g } \text{Mn}}{\text{ g } \text { steel }} \times 0.950 \text{ g} \text { steel }=0.00440 \text{ g} \text{ Mn} \nonumber
Підстановка в вищевказане рівняння дає
w_{x}=\frac{2542 \text{ cpm}}{1984 \text{ cpm}} \times 0.00440 \text{ g} \text{ Mn}=0.00564 \text{ g} \text{ Mn} \nonumber
Оскільки початкова маса сталі становить 1.000 г, %w/w Mn становить 0,564%.
Серед переваг нейтронної активації є її застосовність практично до всіх елементів таблиці Менделєєва і те, що вона неруйнівна для зразка. Отже, НАА є важливим прийомом аналізу археологічних та криміналістичних зразків, а також творів мистецтва.