7.10: Проблеми
Q1. Адіабатичні транзистори
Розглянемо інвертор, показаний нижче.

На відміну від звичайного CMOS інвертора, в цьому пристрої напруга живленняVR, регулюється під час роботи комутації. Спочатку напруга на вихідному конденсаторі дорівнює нулю, але при t = 0 вхідна напруга падає до нуля. Також при t = 0 напруга живлення зростає від нуля до логічного високої напруги,VDD.
Припустимо, що PMOS FET моделюється резистором, R.
(а) Показати, що енергія, що розсіюється під час операції перемикання,
E=RCτCV2DD for τ≫RC
Це відоме як адіабатичний перемикач, оскільки перемикання відбувається (в межі) без розсіювання енергії, тобто ми додаємо заряд до конденсатора за допомогою зникаючої невеликої надлишкової напруги.
[Підказка: Ви можетеVOUT припустити форму,VOUT=a+bexp[−t/RC]+ct де a, b і c є константами, які потрібно визначити.]
(b) Показати також, що розсіюється енергія зменшується до стандартної енергії комутації CMOSE=CV2DD2 for τ≫RC
(c) Наведений вище приклад показує адіабатичне перемикання, коли напруга конденсатора змінюється від низької до високої. Чи можна це реалізувати взагалі? тобто розглянемо випадок, коли напруга конденсатора змінюється від високого до низького. А що відбувається, коли конденсатор не змінює напругу під час циклу?
Q2. Клітинні автомати
Це питання стосується запропонованої архітектури молекулярної електроніки: молекулярних квантово-точкових клітинних автоматів. Цифри малюються з еталонного.
У цій архітектурі інформація зберігається в бістабільних осередках. Приклад осередку наведено нижче:

Ця комірка складається з чотирьох електронних пасток, розташованих по кутах квадрата. Залишаються тільки дві пастки. З електростатики є два стабільних стану з електронами на протилежних кутах квадрата.
Для передачі інформації осередки розміщуються в лінію. Потім інформація поширюється електростатично, без протікання струму. Стверджується, що розсіювання потужності таким чином виключається і не потрібні з'єднувальні дроти.

Змінюючи топологію, можна зробити логічні ворота. Наприклад, нижче ми покажемо інвертор.

(а) Запропоновані «ворота більшості» показані нижче. Вихід Z - це більшість входів, A, B і C. Тобто якщо входів більше 1, ніж нульових входів, то Z = 1, інакше Z = 0. Використовуйте цей затвор для проектування двох вхідних воріт І.

(b) Чи справді ворота більшості бездисипаційні? Підказка: обчислити ентропію до і після рішення більшості.
Довідка: Великий піст, «Обхід транзисторної парадигми» Наука 288 1597 (2004)
Q3. Продукти затримки потужності в нанорозмірах
Продукт затримки потужності - це мінімальна енергія, що розсіюється на біт оброблюваної інформації. Для CMOS інвертора PDP це:
PDP=CV2
де V - напруга живлення, а C - ємність навантаження, як видно інвертором. У цьому питанні будемо вважати, що напруга живлення фіксоване.
(а) Визначте ємність навантаження як функцію затвора та квантових ємностей. Припустимо, ми можемо знехтувати всіма іншими ємностями.
(b) Розглянемо 2d польовий транзистор (деCQ→∞). Якщо його розміри масштабуються коефіцієнтом s, як масштабується PDP?
(c) Тепер розглянемо квантовий дротовий польовий транзистор сCQ≪CG. Його ємність затвора задається
CG=2πεllog(r/a0)
деε - діелектрична постійна ізолятора затвора, l - довжина затвора, r - радіус затвора іa0 радіус проводу 1d.
Припустимо, що l і r масштабуються коефіцієнтом s, як працює ємність затвора для квантової дротяної польової транзисторної шкали?
(d) Тепер розглянемо вплив квантової ємності на PDP на квантовий дротовий польовий транзистор. Як працює загальна шкала PDP? Чи масштабування швидше або повільніше, ніж еквівалентний PDP з використанням великих квантових свердловин польових транзисторів?
Q4. Механічні транзистори
Розглянемо механічний вимикач.

Провідник тягнуть до електрода затвора при|VGS|>|VTS| включенні приладу, і до порогового електрода при|VGS|<|VTS| виключенні приладу. Припустимо, два перемикачі підключені разом в додатковій логічній схемі, яка приводить в дію ємнісне навантаження, як показано нижче.

(i) Графік стійкого стануVOUT протиVIN, деVIN коливається від 0 до 5 В. Покажіть, що схема взаємодоповнює.
(ii) ПрипустимоVIN, що переключається з 0 В на 5 В, а потім назад на 0V. Скільки енергії розсіюється?
(iii) Розглянемо один з перемикачів. CONTCONGДозволяти і бути порогово-провідникова ємність, а затвор-провідник ємність, відповідно, у включеному стані, і нехайCOFFT іCOFFG бути ємності, відповідно, в вимкненому стані. Див. Малюнок нижче.

Яка енергія зберігається в цих конденсаторах в (a) ON і в (b) OFF позиціях як функціяVGS іVTS?
Тепер підключіть N перемикачів все провідні паралельно.

Кожен вимикач маєVTS=+1V і опір,R=100Ω. Припустимо, що всі електроди затвора з'єднані між собою на потенціалVGS. Для спрощення аналізу припускаємо, щоCONG≫CONT і теCOFFT≫COFFG. Крім того, візьмітьCONG=COFFT=C.
(iv) Враховуючи статистику Больцмана та різницю потенційних енергій між станами OFF та ON, з N перемикачів, яка ймовірна кількість перемикачів, які увімкнені як функція C,VGS іVTS коли|VGS|<|VTS|?
(v) Знайти I для N перемикачів як функціюVGS іVTS for0<VGS<5V (forVTS=1V).
(vi) Чи має механічний вимикач якусь користь перед звичайними CMOS?
Q5.
(а) Розглянемо два однакових кульки кожен 1 см в діаметрі і масою m = 1 г. Один тримається нерухомим, а другий опускається прямо на нього з висоти d = 10см. З одного лише принципу невизначеності, яка очікувана кількість разів рухається м'яч відскакує на нерухомому м'ячі, перш ніж він взагалі пропускає останній м'яч? Припустимо, що м'яч скинутий з оптимального початкового стану.
Підказка: деякі частини цієї проблеми можна вирішити класично.
(b) Обговорити наслідки (i) для більярдних куль комп'ютерів.

Q6. Наступне питання стосується механічних перемикачів іонного каналу при T = 300K.
а) Припустимо, що будь-який даний іонний канал або відкритий з провідністюG=G0, або закритий з провідністюG=0. Використовуючи статистику Больцмана, напишіть вираз для провідності гігантського аксона кальмара (з N іонними каналами паралельно) як функції прикладного мембранного потенціалу, В. Припустимо, що кількість відкритих каналів приV=0 єN0.
Підказка: Враховуючи статистику Больцмана, відносні популяціїN1 та двохN2 станів, розділених енергією dU, єN1/N2=exp(−dU/kT).
б) Там, де це можливо, враховуючи дані на малюнку 7.5.8, оцініть свої параметри.
в) Намалюйте представник IV одного іонного каналу.