3.9: Концепція імпедансу
- Обговорення результатів, якщо всі джерела в схемі є складними експоненціальними.
Замість того, щоб вирішувати диференціальне рівняння, що виникає в ланцюгах, що містять конденсатори та індуктори, давайте зробимо вигляд, що всі джерела в схемі є складними експоненціальними, що мають однакову частоту. Хоча це притворство може бути лише математично вірним, ця вигадка значно полегшить вирішення схеми незалежно від того, яким джерелом насправді є.

Для наведеного вище прикладу RC ланцюга, нехай
vin=Vinei2πft
Комплексна амплітуда V в визначає розмір джерела і його фазу. Критичним наслідком припущення, що джерела мають таку форму, є те, що всі напруги і струми в ланцюзі також є складними експоненціальними, мають амплітуди, регульовані KVL, KCL, і v-i відносини і ту ж частоту, що і джерело. Щоб оцінити, чому це повинно бути правдою, давайте досліджуємо, як поводиться кожен елемент ланцюга, коли напруга або струм є складною експоненціальною. Для резистора,
v=Ri
Коли
v=Vei2πft
Тоді
i=VRei2πft
Таким чином, якщо напруга резистора складна експоненціальна, так і струм, з амплітудоюI=VR
i=Cdvdt
Нехай напруга буде складною експоненціальною, ми маємо:
i=CVi2πfei2πft
Амплітуда цієї складної експоненціальної дорівнює:
I=CVi2πf
Нарешті, для індуктора, де
v=Ldidt
Припускаючи, що струм є складною експоненціальною, призводить до того, що напруга має вигляд:
v=LIi2πfei2πft
Його складна амплітуда задається:
V=LIi2πf
Основним наслідком припущення складних експоненціальних напруг і струмів є те, що співвідношенняZ=VI
Резистор Z R = R Конденсатор Z c = 1/i2 πFC π 2 π 2 Індуктор Z L = i2 πFL
Малюнок 3.9.2 Імпеданс
Імпеданс - це, як правило, складнозначна, залежна від частоти величина. Наприклад, величина імпедансу конденсатора обернено пов'язана з частотою, і має фазу − π 2 - π/2. Це спостереження означає, що якщо струм складний експоненціальний і має постійну амплітуду, то амплітуда напруги зменшується з частотою.
Розглянемо окружні закони Кірхоффа. Коли напруги навколо петлі всі складні експоненціальні однакової частоти, ми маємо:
∑nNvn=∑nNVnei2πft=0
що означає
∑nNvn=0
складні амплітуди напруг підкоряються КВЛ. Ми можемо легко уявити, що складні амплітуди струмів підкоряються ККЛ.
Ми виявили, що джерело (и), що дорівнює складній експоненціальній однаковій частоті, змушує всі змінні ланцюга бути складними експоненціальними однаковою частотою. Отже, відношення напруги до струму для кожного елемента дорівнює відношенню їх складних амплітуд, яке залежить тільки від частоти джерела і значень елемента.
Така ситуація виникає через те, що елементи схеми лінійні та інваріантні за часом. Наприклад, припустимо, у нас був елемент схеми, де напруга дорівнювало квадрату струму:
v(t)=Ki2(t)
Якщо
i(t)=Iei2πftv(t)=KI2ei2π2ft
це означає, що напруга і струм більше не мали однакової частоти і що їх співвідношення було залежним від часу.
Оскільки для лінійних елементів ланцюга складна амплітуда напруги пропорційна складній амплітуді струму:
V=ZI
припускаючи складні експоненціальні джерела означає, що елементи схеми поводяться так, ніби вони були резисторами, де замість опору ми використовуємо імпеданс. Оскільки складні амплітуди напруги та струму також підкоряються законам Кірхоффа, ми можемо вирішувати схеми, використовуючи дільник напруги та струму та правила послідовного та паралельного поєднання, вважаючи елементи імпедансами.