6.1: Огляд теорії

Last updated
Save as PDF

Page ID: 34941

\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

При прямому зміщенні стабілітрон поводиться аналогічно звичайному комутаційному діоду, тобто він зазнає падіння 0,7 вольта для кремнієвих пристроїв. На відміну від комутаційного діода, стабілітрон зазвичай розміщується в зворотному зміщенні. Якщо потенціал ланцюга досить високий, стабілітрон буде демонструвати фіксоване падіння напруги. Це називається потенціалом Зенера або\(V_Z\). Виробник вказує цю напругу щодо випробувального струму Зенера, або\(I_{ZT}\); точка повз коліна кривої напруга-струм. Тобто, якщо струм стабілітрона хоча б дорівнює\(I_{ZT}\), то його напруга приблизно дорівнює номінальному\(V_Z\). Вище цього струму навіть дуже великі збільшення струму будуть видавати лише дуже скромні зміни напруги. Тому для базового аналізу ланцюга стабілітрон може бути замінений математично фіксованим джерелом напруги рівним\(V_Z\). На практиці, деяке послідовне опір зазвичай потрібно, щоб обмежити струм до значення нижче максимуму Зенера, щоб запобігти пошкодженню.