10.1: Огляд теорії

Last updated
Save as PDF

Page ID: 31525

\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

Багато складних мереж R, L, C можуть бути проаналізовані шляхом зведення їх до більш простих послідовних або паралельних схем, можливо, за допомогою ітераційного процесу в більш залучених випадках. У цьому аналізі кожна серія або паралельний елемент насправді є складним імпедансом, що складається з послідовної або паралельної комбінації інших компонентів і, таким чином, створює фазовий кут між +90 і -90 градусів. Отже, прості фазорні діаграми «всіх прямих кутів», знайдені для базових послідовних і паралельних ланцюгів, можуть бути замінені на більш загальні фазорні діаграми з непрямими кутами. Незважаючи на це, як чинний закон Кірхгофа, так і закон напруги Кірхгофа все одно повинні бути задоволені для всієї схеми, а також будь-яких підсхем або гілок.