Skip to main content
LibreTexts - Ukrayinska

3.1: Вступ

  1. Last updated
  2. Save as PDF
  • Page ID
    33692

    • \( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)

    У цьому розділі ми представляємо аналіз ланцюгів змінного струму RLC, налаштованих паралельно. Паралельні ланцюги змінного струму повторюють характеристику свого побратима постійного струму, і багато методів рішення з аналізу постійного струму будуть застосовні тут. Сюди входить використання закону Ома та чинного закону Кірхгофа, поряд з чинним правилом дільника. Як правило, як і у послідовних ланцюгах, представлених у попередньому розділі, значення реактивного опору потрібно буде обчислити на основі значень конденсатора та індуктора, перш ніж почати основний аналіз. Тут, як і в більшості інших глав, ми займемося визначенням відгуку ланцюга на основі джерела з єдиною частотою збудження, іншими словами, простий синусоїди.

    Паралельні схеми багато в чому є доповненням послідовних схем. Найбільш помітною характеристикою паралельної схеми є те, що вона має всього два вузла і кожен компонент з'єднаний від одного вузла до іншого. Інших з'єднань, за допомогою яких можна створити дільник напруги, немає. Отже, всі компоненти бачать однакове напруга. Струми ділять між складовими пропорційно їх провідності/сприйнятливості (тобто в зворотній пропорції до їх опору/реактивного опору).

    Ключ до цього полягає в тому, щоб пам'ятати, що всі обчислення включають векторні величини. Це може призвести до деяких дивовижних результатів для непосвячених. Наприклад, завдяки різниці фаз 180 градусів між індукторами та конденсаторами, можливо, що струм окремої гілки буде більше, ніж струм джерела. Це не порушує чинного закону Кірхгофа, як ми побачимо. Дійсно, це нагадує подібну ситуацію в ланцюгах серії змінного струму, де напруга окремого компонента може бути більше, ніж напруга джерела, не порушуючи закон напруги Кірхгофа.

    Для уточнення наших аналізів ми будемо широко використовувати як часові графіки струмів, так і фазорові діаграми.