5.11: Квантові точкові моделі квантових дротових транзисторних каналів
- Page ID
- 31754
\( \newcommand{\vecs}[1]{\overset { \scriptstyle \rightharpoonup} {\mathbf{#1}} } \) \( \newcommand{\vecd}[1]{\overset{-\!-\!\rightharpoonup}{\vphantom{a}\smash {#1}}} \)\(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \(\newcommand{\id}{\mathrm{id}}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\) \( \newcommand{\kernel}{\mathrm{null}\,}\) \( \newcommand{\range}{\mathrm{range}\,}\) \( \newcommand{\RealPart}{\mathrm{Re}}\) \( \newcommand{\ImaginaryPart}{\mathrm{Im}}\) \( \newcommand{\Argument}{\mathrm{Arg}}\) \( \newcommand{\norm}[1]{\| #1 \|}\) \( \newcommand{\inner}[2]{\langle #1, #2 \rangle}\) \( \newcommand{\Span}{\mathrm{span}}\)
Під ухилом ми очікуємо просторової зміни потенціалу вздовж квантового дроту. Струм протікання також може варіювати щільність заряду по проводу, що в свою чергу впливає на профіль потенціалу. Таким чином, зміна потенціалу повинна визначатися самостійно послідовно з потоком струму.
Ми бачили в частині 4, що край зони провідності в балістичному провіднику визначається точкою максимального потенціалу в провіднику. Для електростатичних цілей ми наблизимо цю точку на квантовому дроті як квантову точку, а потім використаємо наші дискретні ємнісні моделі потенціалу для обчислення змін краю зони провідності.
Зазвичай найвищий потенціал розташовується поруч з джерелом, тому що застосування прямого ухилу у стоку тягне потенціал вниз по каналу.
